Fundamentos de Física 9a. Ed. Impreso. Raymond A. Serway & Chris Vuille by Cengage

SERWAY VUILLE

Fundamentos

de Física NOVENA EDICIÓN

SERWAY/VUILLE

Fundamentos de Física NOVENA EDICIÓN

Raymond A. Serway | Emeritus, James Madison University Chris Vuille | Embry-Riddle Aeronautical University Traducción Dra. Ana Elizabeth García Hernández Universidad La Salle, Morelia. Revisión técnica Dr. Ernesto Filio López Unidad Profesional en Ingeniería y Tecnologías Avanzadas Instituto Politécnico Nacional.

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Fundamentos de Física Novena edición Raymond A. Serway y Chris Vuille Presidente de Cengage Learning Latinoamérica: Fernando Valenzuela Migoya Director Editorial, de Producción y de Plataformas Digitales para Latinoamérica: Ricardo H. Rodríguez Gerente de Procesos para Latinoamérica: Claudia Islas Licona Gerente de Manufactura para Latinoamérica: Raúl D. Zendejas Espejel Gerente Editorial de Contenidos en Español: Pilar Hernández Santamarina Coordinador de Manufactura: Rafael Pérez González Editores: Sergio R. Cervantes González Abril Vega Orozco Diseño de portada: Anneli Daniela Torres Arroyo Imagen de portada: Andrey Tranchuck Shutterstock Composición tipográﬁca: Foto Graﬁc & Diseño Humberto Núñez Ramos

Impreso en México 1 2 3 4 5 6 7 15 14 13 12

© D.R. 2012 por Cengage Learning Editores, S.A. de C.V., una Compañía de Cengage Learning, Inc. Corporativo Santa Fe Av. Santa Fe, núm. 505, piso 12 Col. Cruz Manca, Santa Fe C.P. 05349, México, D.F. Cengage Learning® es una marca registrada usada bajo permiso. DERECHOS RESERVADOS. Ninguna parte de este trabajo, amparado por la Ley Federal del Derecho de Autor, podrá ser reproducida, transmitida, almacenado o utilizada en cualquier forma o por cualquier medio, ya sea gráfico, electrónico o mecánico, incluyendo, pero sin limitarse a lo siguiente: fotocopiado, reproducción, escaneo, digitalización, grabación en audio, distribución en internet, distribución en redes de información o almacenamiento y recopilación en sistemas de información, a excepción de lo permitido en el Capítulo III, Artículo 27 de la Ley Federal del Derecho de Autor, sin el consentimiento por escrito de la Editorial. Traducido del libro: College Physics, Ninth Edition. Raymond A. Serway and Chris Vuille Publicado en inglés por Brooks & Cole, una compañía de Cengage Learning ©2012 ISBN: 978-0-8400-6206-2 Datos para catalogación bibliográﬁca: Serway, Raymond A. y Chris Vuille. Fundamentos de Física, novena edición. ISBN: 978-607-481-780-5 Visite nuestro sitio web en: http://latinoamerica.cengage.com

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ACERCA DE LOS AUTORE S viii PREFACIO ix ATR ACT I VA S APL ICACIONE S xxiv A L E S TUDI ANTE xxvi GUÍ A DE PREPA R ACIÓN PA R A EL E X AMEN MCAT

6.3 6.4 6.5 xxx

y la ley de gravedad 198

Resumen 18

CAPÍTULO 2 Movimiento en una dimensión 25 2.1 Desplazamiento 26 2.2 Velocidad 27 2.3 Aceleración 33 2.4 Diagramas de movimiento 35 2.5 Movimiento en una dimensión con aceleración constante 36 2.6 Objetos en caída libre 43 Resumen 47

CAPÍTULO 3 Vectores y movimiento

en dos dimensiones 56 3.1 3.2 3.3 3.4 3.5

Vectores y sus propiedades 56 Componentes de un vector 58 Desplazamiento, velocidad y aceleración en dos dimensiones 62 Movimiento en dos dimensiones 63 Velocidad relativa 71 Resumen 75

CAPÍTULO 4 Leyes de movimiento 86 4.1 Fuerzas 87 4.2 Primera ley de Newton 88 4.3 Segunda ley de Newton 89 4.4 Tercera ley de Newton 95 4.5 Aplicaciones de las leyes de Newton 98 4.6 Fuerzas de fricción 105 Resumen 112

CAPÍTULO 5 Energía 124 5.1 Trabajo 124 5.2 Energía cinética y el teorema trabajo-energía 129 5.3 Energía potencial gravitacional 132 5.4 Energía potencial elástico 140 5.5 Sistemas y conservación de la energía 145 5.6 Potencia 147 5.7 Trabajo realizado por una fuerza variable 152 Resumen 154

CAPÍTULO 6 Cantidad de movimiento

y colisiones 167 6.1 6.2

Cantidad de movimiento e impulso 167 Conservación de la cantidad de movimiento 172

Colisiones 175 Colisiones tangenciales 182 Propulsión de cohete 184 Resumen 187

CAPÍTULO 7 Movimiento rotatorio

PARTE 1 | Mecánica CAPÍTULO 1 Introducción 1 1.1 Estándares de longitud, masa y tiempo 1 1.2 Elementos constitutivos de la materia 4 1.3 Análisis dimensional 5 1.4 Incertidumbre en la medición y cifras significativas 1.5 Conversión de unidades 10 1.6 Cálculos aproximados y de orden de magnitud 12 1.7 Sistemas de coordenadas 14 1.8 Trigonometría 15 1.9 Estrategia de solución de problemas 17

Contenido

7.1 7.2 7.3 7.4 7.5 7.6

Velocidad angular y aceleración angular 198 Movimiento rotatorio con aceleración angular constante 202 Relaciones entre cantidades angulares y lineales 203 Aceleración centrípeta 207 Gravitación newtoniana 214 Leyes de Kepler 221 Resumen 224

CAPÍTULO 8 Equilibrio y dinámica rotatorios 235 8.1 Torque 235 8.2 Torque y las dos condiciones de equilibrio 240 8.3 Centro de gravedad 241 8.4 Ejemplos de objetos en equilibrio 244 8.5 Relación entre el torque y la aceleración angular 247 8.6 Energía cinética rotatoria 254 8.7 Momento angular 257 Resumen 261

CAPÍTULO 9 Sólidos y fluidos 277 9.1 Estados de la materia 277 9.2 Densidad y presión 279 9.3 Deformación de sólidos 282 9.4 Variación de la presión con la profundidad 288 9.5 Mediciones de la presión 292 9.6 Fuerzas de empuje y principio de Arquímedes 293 9.7 Fluidos en movimiento 299 9.8 Otras aplicaciones de la dinámica de fluidos 305 9.9 Tensión superficial, acción capilar y flujo de fluidos viscosos 9.10 Fenómenos de transporte 315

308

Resumen 319

PARTE 2 | Termodinámica CAPÍTULO 10 Física térmica 331 10.1 Temperatura y la ley cero de la termodinámica 10.2 Termómetros y escalas de temperatura 333 10.3 Expansión térmica de sólidos y líquidos 337 10.4 Descripción macroscópica de un gas ideal 343 10.5 Teoría cinética de los gases 348

332

Resumen 354

CAPÍTULO 11 Energía en procesos térmicos 362 11.1 Calor y energía interna 362 11.2 Calor específico 365 11.3 Calorimetría 367 11.4 Calor latente y cambio de fase 369 11.5 Transferencia de energía 375 11.6 Calentamiento global y gases de efecto invernadero 385 Resumen 386

Contenido

CAPÍTULO 12 Leyes de la termodinámica 395 12.1 Trabajo en procesos termodinámicos 395 12.2 Primera ley de la termodinámica 398 12.3 Procesos térmicos 401 12.4 Máquinas térmicas y la segunda ley de la termodinámica 12.5 Entropía 418 12.6 Metabolismo humano 424

410

Resumen 427

PARTE 3 | Vibraciones y ondas CAPÍTULO 13 Vibraciones y ondas 437 13.1 Ley de Hooke 437 13.2 Energía potencial elástica 441 13.3 Comparación del movimiento armónico simple con el movimiento circular uniforme 445 Posición, velocidad y aceleración como una función del tiempo 449 13.5 Movimiento de un péndulo 451 13.6 Oscilaciones amortiguadas 454 13.7 Ondas 455 13.8 Frecuencia, amplitud y longitud de onda 458 13.9 Velocidad de ondas sobre cuerdas 459 13.10 Interferencia de ondas 461 13.11 Reflexión de ondas 462 Resumen 463

13.4

CAPÍTULO 14 Sonido 473 14.1 Producción de ondas de sonido 473 14.2 Características de las ondas de sonido 474 14.3 La velocidad del sonido 476 14.4 Energía e intensidad de las ondas de sonido 478 14.5 Ondas esféricas y planas 481 14.6 El efecto Doppler 482 14.7 Interferencia de las ondas de sonido 488 14.8 Ondas estacionarias 489 14.9 Vibraciones forzadas y resonancia 494 14.10 Ondas estacionarias en columnas de aire 495 14.11 Pulsaciones 499 14.12 Calidad del sonido 500 14.13 El oído 502 Resumen 503

PARTE 4 | Electricidad y magnetismo CAPÍTULO 15 Fuerzas eléctricas

y campos eléctricos 513 15.1 15.2 15.3 15.4 15.5 15.6 15.7 15.8 15.9

Propiedades de las cargas eléctricas 514 Aislantes y conductores 515 Ley de Coulomb 517 El campo eléctrico 522 Líneas de campo eléctrico 526 Conductores en equilibrio electrostático 529 El experimento de la gota de aceite de Millikan 531 El generador Van de Graaff 532 Flujo eléctrico y ley de Gauss 533 Resumen 539

CAPÍTULO 16 Energía eléctrica y capacitancia 548 16.1 Diferencia de potencial y potencial eléctrico 548 16.2 Potencial eléctrico y energía potencial debida a cargas 16.3 16.4

puntuales 555 Potenciales y conductores cargados 558 Superficies equipotenciales 559

16.5 16.6 16.7 16.8 16.9 16.10

Aplicaciones 560 Capacitancia 562 El capacitor de placas paralelas 563 Combinaciones de capacitores 565 Energía almacenada en un capacitor cargado 571 Capacitores con dieléctricos 573 Resumen 579

CAPÍTULO 17 Corriente y resistencia 590 17.1 Corriente eléctrica 590 17.2 Visión microscópica: corriente y velocidad de deriva 17.3 Medición de corriente y voltaje en circuitos 595 17.4 Resistencia, resistividad y ley de Ohm 596 17.5 Variación de la resistencia con la temperatura 599 17.6 Energía eléctrica y potencia 601 17.7 Superconductores 604 17.8 Actividad eléctrica en el corazón 605

593

Resumen 608

CAPÍTULO 18 Circuitos de corriente directa 616 18.1 Fuentes de fem 616 18.2 Resistores en serie 617 18.3 Resistores en paralelo 620 18.4 Reglas de Kirchhoff y circuitos CD complejos 625 18.5 Circuitos RC 629 18.6 Circuitos domésticos 633 18.7 Seguridad eléctrica 634 18.8 Conducción de señales eléctricas por las neuronas 635 Resumen 638

CAPÍTULO 19 Magnetismo 648 19.1 Imanes 648 19.2 Campo magnético de la Tierra 650 19.3 Campos magnéticos 652 19.4 Fuerza magnética sobre un conductor portador de corriente 655 Torque sobre una espira de corriente y motores eléctricos 658 Movimiento de una partícula cargada en un campo magnético 661 19.7 Campo magnético de un alambre largo recto y ley de Ampère 664 19.8 Fuerza magnética entre dos conductores paralelos 667 19.9 Campos magnéticos de espiras de corriente y solenoides 669 19.10 Dominios magnéticos 673 Resumen 675

19.5 19.6

CAPÍTULO 20 Voltajes inducidos e inductancia 688 20.1 Fem inducida y flujo magnético 688 20.2 Ley de inducción de Faraday y ley de Lenz 691 20.3 Fem de movimiento 697 20.4 Generadores 701 20.5 Autoinductancia 705 20.6 Circuitos RL 707 20.7 Energía almacenada en un campo magnético 711 Resumen 712

CAPÍTULO 21 Circuitos de corriente alterna

y ondas electromagnéticas 723 21.1 21.2 21.3 21.4 21.5 21.6 21.7 21.8

Resistores en un circuito CA 723 Capacitores en un circuito CA 727 Inductores en un circuito CA 728 El circuito RLC en serie 730 Potencia en un circuito CA 734 Resonancia en un circuito RLC en serie 735 El transformador 737 Predicciones de Maxwell 739

| Prefacio

21.9 21.10 21.11 21.12 21.13

Confirmación de Hertz de las predicciones de Maxwell 740 Producción de ondas electromagnéticas mediante una antena 741 Propiedades de las ondas electromagnéticas 742 El espectro de ondas electromagnéticas 746 El efecto Doppler para ondas electromagnéticas 750 Resumen 750

PARTE 5 | Luz y óptica CAPÍTULO 22 Reflexión y refracción de la luz 761 22.1 La naturaleza de la luz 761 22.2 Reflexión y refracción 762 22.3 La ley de refracción 767 22.4 Dispersión y prismas 771 22.5 El arco iris 774 22.6 Principio de Huygens 775 22.7 Reflexión interna total 777 Resumen 780

CAPÍTULO 23 Espejos y lentes 790 23.1 Espejos planos 790 23.2 Imágenes formadas por espejos cóncavos 23.3 Espejos convexos y convenciones de signo 23.4 Imágenes formadas por refracción 801 23.5 Refracción atmosférica 803 23.6 Lentes delgadas 804 23.7 Aberraciones de lentes y espejos 814

CAPÍTULO 27 Física cuántica 911 27.1 Radiación de cuerpo negro e hipótesis de Planck 911 27.2 El efecto fotoeléctrico y la teoría corpuscular de la luz 27.3 Rayos X 916 27.4 Difracción de rayos X mediante cristales 918 27.5 El efecto Compton 920 27.6 La naturaleza dual de la luz y la materia 922 27.7 La función de onda 925 27.8 El principio de incertidumbre 926

vii

913

Resumen 928

CAPÍTULO 28 Física atómica 934 28.1 Primeros modelos del átomo 934 28.2 Espectros atómicos 935 28.3 El modelo de Bohr 937 28.4 Mecánica cuántica y el átomo de hidrógeno 28.5 El principio de exclusión y la tabla periódica 28.6 Rayos X característicos 947 28.7 Transiciones atómicas y láseres 949

942 945

Resumen 951

CAPÍTULO 29 Física nuclear 957 29.1 Algunas propiedades del núcleo 957 29.2 Energía de enlace 960 29.3 Radiactividad 962 29.4 Los procesos de decaimiento 965 29.5 Radiactividad natural 971 29.6 Reacciones nucleares 971 29.7 Aplicaciones médicas de la radiación 973

793 795

Resumen 815

Resumen 976

CAPÍTULO 24 Óptica ondulatoria 824 24.1 Condiciones para interferencia 824 24.2 Experimento de doble rendija de Young 825 24.3 Cambio de fase debido a reflexión 829 24.4 Interferencia en películas delgadas 830 24.5 Uso de interferencia para leer CD y DVD 835 24.6 Difracción 836 24.7 Difracción de una sola rendija 837 24.8 La rejilla de difracción 839 24.9 Polarización de ondas de luz 842

CAPÍTULO 30 Energía nuclear y partículas

elementales 982 30.1 30.2 30.3 30.4 30.5 30.6 30.7 30.8 30.9 30.10 30.11 30.12

Fisión nuclear 982 Fusión nuclear 986 Partículas elementales y las fuerzas fundamentales 989 Positrones y otras antipartículas 990 Clasificación de partículas 990 Leyes de conservación 992 El método óctuple 995 Quarks y color 995 Teoría electrodébil y el modelo estándar 997 La conexión cósmica 999 Preguntas sin responder en cosmología 1000 Problemas y perspectivas 1003 Resumen 1004

Resumen 849

CAPÍTULO 25 Instrumentos ópticos 859 25.1 La cámara 859 25.2 El ojo 860 25.3 El amplificador simple 865 25.4 El microscopio compuesto 866 25.5 El telescopio 868 25.6 Resolución de aperturas de una sola rendija y circulares 25.7 El interferómetro Michelson 876

871

APÉNDICE A: Repaso matemático A.1

Resumen 877

APÉNDICE B: Tabla abreviada de isótopos A.14

PARTE 6 | Física moderna

APÉNDICE C: Algunas tablas útiles A.19

CAPÍTULO 26 Relatividad 885 26.1 Relatividad galileana 885 26.2 La velocidad de la luz 886 26.3 Principio de relatividad de Einstein 888 26.4 Consecuencias de la relatividad especial 889 26.5 Cantidad de movimiento relativista 897 26.6 Velocidad relativa en la relatividad especial 898 26.7 Energía relativista y equivalencia de masa y energía 26.8 Relatividad general 903

APÉNDICE D: Unidades SI A.21 APÉNDICE E: Guía de estudio para adquirir habilidades

MCAT A.22 899

Respuestas a los exámenes rápidos, preguntas de ejemplo, preguntas impares, preguntas de opción múltiple, preguntas conceptuales y problemas A.52

Resumen 905 Índice I.1

4 4.1 Fuerzas 4.2 Primera ley de Newton 4.3 Segunda ley de Newton 4.4 Tercera ley de Newton 4.5 Aplicaciones de las leyes de Newton 4.6 Fuerzas de fricción

Por la aplicación de forma intuitiva de las leyes de Newton de movimiento, estos dos borregos cimarrones compiten para ser el macho dominante. Cada uno de ellos ejerce fuerzas contra la Tierra a través de esfuerzos musculares de sus piernas, con la ayuda de las fuerzas de fricción que les impiden el deslizamiento. Las fuerzas de reacción de la Tierra actúan de nuevo en los borregos y hacen que se lancen hacia adelante y se den un tope. El objetivo es forzar al borrego oponente a perder el equilibrio.

Leyes de movimiento La mecánica clásica describe la relación entre el movimiento de objetos encontrados en nuestro mundo cotidiano y las fuerzas que actúan en ellos. Siempre y cuando el sistema bajo estudio no involucre objetos comparables en tamaño a un átomo o viajando casi con la rapidez de la luz, la mecánica clásica proporciona una excelente descripción de la naturaleza. Este capítulo introduce las tres leyes de movimiento de Newton y de la gravedad. Las tres leyes son naturales y razonables. La primera ley establece que debe aplicarse una fuerza a un objeto con la finalidad de cambiar su velocidad. Cambiar la velocidad de un objeto significa acelerarlo, lo que da a entender una correspondencia entre fuerza y aceleración. Ésta, la segunda ley, establece que la fuerza neta sobre un objeto es igual a la masa del objeto por su aceleración. Por último, la tercera ley menciona que tan pronto como se empuja algo, este impulso regresa con igual fuerza en la dirección opuesta. En pocas palabras, éstas son las tres leyes. Las tres leyes de Newton, junto con su invención del cálculo, abren rutas de investigación y descubrimiento que se aplican habitualmente hoy en día en todas las áreas de las matemáticas, ciencias, ingeniería y la tecnología. La teoría de la gravitación universal de Newton tiene un impacto parecido, inicia una revolución en la mecánica del espacio y en la astronomía que continúa hasta nuestros días. Con el surgimiento de esta teoría, podrían ser calculadas con gran precisión las órbitas de todos los planetas y comprender las mareas. Incluso la teoría conduce a la predicción de “estrellas negras”, ahora conocidos como hoyos negros, se observó hace más de dos siglos antes de cualquier evidencia de su existencia.1 Las tres leyes de movimiento de Newton, junto con su ley de la gravitación, se consideran entre los logros más grandes de la mente humana.

1 En 1783, John Michell combinó la teoría de Newton de la luz y la teoría de la gravitación, vaticinando la existencia de “estrellas negras” de las que la luz misma no podría escapar.

4.1 | Fuerzas

Usualmente imaginamos una fuerza como empujar o jalar un objeto, tal vez rápidamente, como cuando se golpea una pelota de tenis con una raqueta. (Véase la figura 4.1.) Podemos golpear la pelota, con diferentes magnitudes de velocidad, y dirigirla a diferentes partes de la cancha del oponente. Esto significa que se puede controlar la magnitud de la fuerza aplicada y también su dirección, de tal manera que la fuerza es una cantidad vectorial, parecida a la velocidad y aceleración. Si usted jala un resorte (figura 4.2a), el resorte se deforma. Si jala un carro lo suficiente (figura 4.2b), éste se mueve. Cuando patea un balón (figura 4.2c), se deforma por corto tiempo y se pone en movimiento. Todos éstos son ejemplos de fuerzas de contacto, llamadas así porque resultan del contacto físico entre dos objetos. Otra clase de fuerzas no implica contacto físico directo alguno. Los primeros científicos, incluido Newton, se inquietaron con el concepto de fuerzas que actúan entre dos objetos desconectados. Con todo, Newton aplicó el concepto “acción a distancia” en su ley de la gravedad, mientras que una masa con determinada ubicación, por ejemplo el Sol, afecta el movimiento de un objeto distante, como la Tierra, a pesar de que no existe conexión física evidente entre los dos objetos. Para vencer la dificultad conceptual asociada con la acción a distancia, Michael Faraday (1791-1867) introduce el concepto de campo. Las fuerzas correspondientes se conocen como campos de fuerza. De acuerdo con este planteamiento, un objeto de masa M, como el Sol, crea una influencia invisible que se extiende en todo el espacio. Un segundo objeto de masa m, como la Tierra, interactúa con el campo del Sol, no directamente con el Sol mismo. De esta manera la fuerza de atracción gravitacional entre los dos objetos, que se ilustra en la figura 4.2d, es un ejemplo de un campo de fuerza. La fuerza de gravedad mantiene objetos unidos a la Tierra, además de originar lo que conocemos como peso de esos objetos. Otro ejemplo común de un campo de fuerza es la fuerza eléctrica que ejerce una carga eléctrica sobre otra (figura 4.2e). Un tercer ejemplo es la fuerza ejercida por un imán de barra en una pieza de hierro (figura 4.2f). Todas las fuerzas fundamentales conocidas en la naturaleza son campos de fuerza. Éstas son, en orden de intensidad decreciente, 1) la fuerza nuclear fuerte entre partículas subatómicas, 2) las fuerzas electromagnéticas entre cargas eléctricas, 3) la fuerza nuclear débil que surge en ciertos procesos de decaimiento radiactivo y 4) la fuerza gravitacional entre objetos. La fuerza fuerte mantiene el núcleo de un átomo en vuelo separado debido a la fuerza eléctrica repulsiva de los protones. La fuerza débil se incluye en la mayoría de los procesos radiactivos y juega un papel importante en las reacciones nucleares que genera la emisión energética del Sol. Las fuerzas fuerte y débil funcionan sólo a escala nuclear, con un alcance muy corto del orden de 10215 m. Fuera de este alcance, no tienen influencia. De cualquier modo, la física clásica sólo se relaciona con las fuerzas gravitacional y electromagnética, que tienen un alcance infinito.

b Campos de fuerza

Figura 4.1 Una jugadora de tenis aplica una fuerza de contacto de la bola con la raqueta, acelerando y dirigiendo la pelota hacia la cancha.

Figura 4.2 Ejemplo de fuerzas aplicadas a diferentes objetos. En cada caso, una fuerza actúa en el objeto al que rodea la línea discontinua. Algo en el ambiente externo al área en la caja ejerce la fuerza.

Fuerzas de contacto

Juergen Hasenkopf/Alamy

4.1 Fuerzas

Hierro

CAPÍTULO 4 | Leyes de movimiento

Las fuerzas ejercidas en un objeto pueden cambiar la forma del mismo. Por ejemplo, el golpear una pelota de tenis con una raqueta, como en la figura 4.1, deforma la pelota en cierto grado. Incluso objetos que por lo general se consideran rígidos e inflexibles se deforman bajo la acción de fuerzas externas. Con frecuencia las deformaciones son permanentes, como el caso de un choque entre automóviles.

4.2 Primera ley de Newton Considere un libro sobre una mesa. Es evidente que el libro permanece en reposo si se deja solo. Ahora piense que lo empuja con una fuerza horizontal lo suficientemente grande para vencer la fuerza de fricción entre el libro y la mesa, poniendo el libro en movimiento. Ya que la magnitud de la fuerza aplicada supera la magnitud de la fuerza de fricción, el libro acelera. Cuando la fuerza aplicada es retirada, en breve la fricción retrasa el libro hasta detenerlo. Ahora piense en empujar el libro a lo largo de un piso suave y encerado. Una vez más el libro llega al reposo una vez que la fuerza deja de aplicarse, pero no tan rápido como antes. Por último, si el libro se mueve sobre una superficie sin fricción horizontal (figura 4.3b), continúa moviéndose en una línea recta con velocidad constante hasta que golpea una pared o algún otro obstáculo. Antes del año 1600, los científicos pensaban que el estado natural de la materia era el estado de reposo. No obstante, Galileo concibió experimentos (como un objeto móvil sobre una superficie sin fricción, recién descrito) y concluyó que no es la naturaleza de un objeto detenerse, una vez que se pone en movimiento, sino que continúa en su estado original de movimiento. Este planteamiento después se formalizó como la primera ley de movimiento de Newton: Primera ley de Newton c

Un objeto se mueve con una velocidad que es constante en magnitud y en dirección, a no ser que actúe en él una fuerza resultante diferente de cero. La fuerza neta sobre un objeto se define como la suma vectorial de todas las fuerzas externas ejercidas sobre el objeto. Las fuerzas externas vienen del ambiente del objeto. Si una velocidad del objeto no está cambiando ya sea en magnitud o dirección, entonces la aceleración y la fuerza neta que actúan sobre él deben ser cero. Las fuerzas internas se originan dentro del objeto mismo y no pueden cambiar la velocidad del objeto (aunque pueden alterar la rapidez de rotación, como se describe en el

Figura 4.3 La primera ley del movimiento. a) Un libro se mueve a S una velocidad inicial v en una superficie de fricción. Debido a que hay una fuerza de fricción en dirección horizontal, el libro se desacelera hasta el reposo. b) Un libro se mueve S a una velocidad v sobre una superficie sin fricción. En la ausencia de una fuerza neta, el libro se sigue moviendo a una velocidad v.

Primera ley: cuando una fuerza neta es aplicada, la velocidad cambia. S

Física

a Primera ley: no hay fuerza neta, no hay cambio en la velocidad. S

Física

4.3 | Segunda ley de Newton

capítulo 8). Como resultado, las fuerzas internas no están incluidas en la segunda ley de Newton. En realidad no es posible que se “jale usted mismo hacia arriba sin ayuda”. Una consecuencia de la primera ley es la factibilidad de viajar en el espacio. Después de unos momentos de potentes impulsos, la nave se desliza por meses o años, su velocidad sólo disminuye cambiando con el tiempo bajo la influencia relativamente débil del Sol y los planetas distantes.

Piense que golpea una pelota de golf desde el punto de partida, con un palo de golf. Si es un buen golfista, la pelota viajará más de 200 yardas sobre el campo de golf. Ahora piense en levantar una bola de boliche y golpearla con el mismo palo (un experimento que no se recomienda). Probablemente el palo se rompa, podría dislocarse la muñeca, y la bola de boliche, en el mejor de los casos, caería del soporte de la pelota, medio girará y llegará al reposo. A partir de este experimento mental, concluimos que aunque ambas pelotas resisten cambios en su estado de movimiento, la bola de boliche ofrece mucha más resistencia efectiva. La tendencia de un objeto a continuar en su estado original de movimiento o reposo se conoce como inercia. Aunque la inercia es la tendencia de un objeto a continuar su movimiento en ausencia de una fuerza, la masa es una medida de la resistencia de un objeto a cambiar en su movimiento debido a una fuerza. A mayor masa de un cuerpo, menor es la aceleración bajo la acción de una fuerza aplicada determinada. La unidad SI de la masa es el kilogramo. Masa es una cantidad escalar que obedece las reglas de la aritmética ordinaria. La inercia se puede usar para explicar la operación de una clase de cinturón de seguridad. En un accidente, el propósito del cinturón de seguridad es mantener de manera firme al pasajero en el lugar relativo al automóvil, para evitar lesiones serias. La figura 4.4 explica cómo funciona una clase de tirantes de sujeción. Bajo condiciones normales, la rueda dentada da vueltas libremente, lo que permite que la montura se enrolle o desenrolle desde la polea cuando se mueve el pasajero. En un accidente, el automóvil se somete a una aceleración considerable y rápidamente llega al reposo. Debido a su inercia, el bloque grande bajo el asiento continua deslizándose hacia adelante a lo largo del carril. El pasador de unión entre el bloque y la varilla ocasiona que ésta gire alrededor de su centro y encajar la rueda dentada. En este punto, la rueda dentada se traba en el lugar, y la montura no se desenrolla.

4.3 Segunda ley de Newton La primera ley de Newton explica qué le sucede a un objeto que no tiene fuerza neta que actúe en él, ya sea que el objeto permanezca en reposo o continúe moviéndose en línea recta con rapidez constante. La segunda ley de movimiento de Newton responde a la pregunta de qué le sucede a un objeto que tiene una fuerza neta que actúa en él. Piense en empujar un bloque de hielo a lo largo de una superficie horizontal sin fricción. Cuando ejerce una fuerza horizontal sobre el bloque, éste se mueve con una aceleración de, digamos, 2 m/s2. Si aplica una fuerza dos veces más grande, la aceleración se duplica a 4 m/s2. Empujando tres veces tan firme, triplica la aceleración, y así sucesivamente. De tales observaciones, se concluye que la aceleración de un objeto es directamente proporcional a la fuerza neta que actúa en él. La masa también afecta a la aceleración. Suponga que coloca bloques idénticos de hielo uno sobre otro mientras empuja con fuerza constante la pila de ellos. Si la fuerza aplicada a un bloque produce una aceleración de 2 m/s2, entonces la aceleración cae a la mitad de ese valor, 1 m/s2, cuando dos bloques son empujados; a un tercio de su valor inicial cuando son empujados tres bloques, y así sucesivamente. Podemos concluir que la aceleración de un objeto es inversamente proporcional a su masa. Estas observaciones son resumidas en la segunda ley de Newton: S

La aceleración a de un objeto es directamente proporcional a la fuerza neta que actúa en él e inversamente proporcional a su masa.

Studio Lévy and Sons

Masa e inercia

A no ser que actúe una fuerza externa en él, un objeto en reposo permanecerá en reposo y un objeto en movimiento continuará en movimiento con velocidad constante. En este caso, la pared del edificio no ejerció una fuerza lo suficientemente grande sobre el tren en movimiento para detenerlo.

APLICACIÓN Cinturón de seguridad Cinturón de seguridad

Polea Varilla Rueda dentada

Pivote

Pasador de unión

Carril

Bloque grande

Figura 4.4 Un arreglo mecánico para un cinturón de seguridad de un automóvil.

Tip 4.1 La fuerza ocasiona cambios en el movimiento El movimiento se puede presentar incluso en ausencia de fuerzas. Éstas ocasionan cambios en el movimiento.

b Segunda ley de Newton

CAPÍTULO 4 | Leyes de movimiento

Figura 4.5 La segunda ley delSmovimiento. Para el bloque de masa m, la fuerza neta SF actúa sobre el bloque es igual a la de masa m multiplicada por la aceleración de un S vector a.

La constante de proporcionalidad es igual a uno; de este modo, en términos matemáticos el enunciado anterior puede ser rescrito Bridgeman-Giraudon/Art Resource, NY

oF m

donde a es la aceleración del objeto, m es la masa y o F es la suma vectorial de todas las fuerzas que actúan en él. Multiplicando por m, se tiene S

oF Isaac Newton Físico y matemático inglés (1642-1727) Newton fue uno de los más talentosos científicos. Antes de cumplir 30 años, estableció los conceptos básicos y las leyes de la mecánica, descubrió la ley de la gravitación universal e inventó los métodos matemáticos del cálculo. Como una consecuencia de sus teorías, Newton fue capaz de explicar los movimientos de los planetas, el retroceso y flujo de las mareas y muchas características especiales de los movimientos de la Luna y la Tierra. Además, interpretó muchas observaciones fundamentales relacionadas con la naturaleza de la luz. Sus contribuciones a las teorías físicas dominaron el pensamiento científico por dos siglos y siguen siendo importantes hoy.

5 ma

[4.1]

Generalmente los físicos se refieren a esta ecuación como ‘F 5 ma’. La figura 4.5 muestra la relación entre la masa, la aceleración y la fuerza neta. La segunda ley es una ecuación vectorial, equivalente a las tres ecuaciones por componente siguientes:

o Fx 5 max

o F y 5 may

o Fz 5 maz

[4.2]

Cuando no existe fuerza neta en un objeto, su aceleración es cero, lo que significa que la velocidad es constante.

Unidades de fuerza y masa La unidad SI de la fuerza es el newton. Cuando 1 newton de fuerza actúa sobre un objeto que tiene una masa de 1 kg, produce una aceleración de 1 m/s2 en el objeto. A partir de esta definición y la segunda ley de Newton, se ve que el newton puede expresarse en términos de las unidades básicas de masa, longitud y tiempo como 1 N ; 1 kg ? m/s2

[4.3]

En el sistema estandarizado de Estados Unidos, la unidad de fuerza es la libra. La conversión de newtons a libras está dada por 1 N 5 0.225 lb

[4.4]

Las unidades de masa, aceleración y fuerza en el SI y el sistema estandarizado en Estados Unidos se resumen en la tabla 4.1.

Tip 4.2 ma no es una fuerza

■ Examen

La ecuación 4.1 no dice que S el producto ma es una fuerza. Todas las fuerzas ejercidas en un objeto se suman como vectores para generar la fuerza neta del lado izquierdo de la ecuación. En este caso esta fuerza neta es igual al producto de la masa y la aceleración resultante del objeto. S No incluye una “fuerza ma ” en su análisis.

4.1 ¿Cuál de los enunciados que siguen son verdaderos? a) Un objeto puede moverse incluso cuando ninguna fuerza actúa sobre él. b) Si un objeto no está en movimiento, ninguna fuerza externa actúa en él. c) Si una fuerza simple actúa en un objeto, el objeto acelera. d) Si un objeto acelera, una fuerza está actuando en él. e) Si un objeto no está acelerando, ninguna fuerza externa está actuando en él. f) Si la fuerza neta que actúa en un objeto está en la dirección x positiva, el objeto sólo se mueve en la dirección x positiva.

rápido

Tabla 4.1 Unidades de masa, aceleración y fuerza Sistema SI Habitual en Estados Unidos

■

EJEMPLO 4.1

Masa

Aceleración

Fuerza

kg slug

m/s2 pies/s2

N 5 kg ? m/s2 lb 5 slug ? pies/s2

Aerobote

OB JET I VO Aplicar la segunda ley de Newton en una dimensión, junto con las ecuaciones de cinemática. PROBLEMA Un aerobote con masa 3.50 3 102 kg, incluyendo pasajeros, tiene un motor que produce una fuerza horizontal

neta de 7.70 3 102 N después de considerar las fuerzas de resistencia (véase la figura 4.6). a) Hallar la aceleración del aerobote.

4.3 | Segunda ley de Newton

b) Partiendo desde el reposo, ¿cuánto tiempo le toma al aerobote alcanzar una rapidez de 12.0 m/s? c) Después de alcanzar esta rapidez, el piloto apaga el motor, y el aerobote se desliza hasta detenerse en una distancia de 50.0 m. Encontrar la fuerza de resistencia, suponiendo que es constante.

Propela

Fpropulsión

ESTRATEGIA En el inciso a), aplique la segunda ley de Newton para

hallar la aceleración, y en el inciso b) utilice esta aceleración en la ecuación cinemática en una dimensión para la velocidad. Cuando se apaga el motor en el inciso c), sólo las fuerzas de resistencia actúan en el bote, de tal modo que su aceleración neta puede ser encontrada a partir de v2 2 v02 5 2a )x. En tal caso la segunda ley de Newton proporciona la fuerza de resistencia.

Fresistencia

Figura 4.6 (Ejemplo 4.1)

SOLUCIÓN

a) Halle la aceleración del aerobote. Aplique la segunda ley de Newton y resuelva para la aceleración:

ma 5 Fneta

Fneta 7.70 3 102 N 5 m 3.50 3 102 kg 5 2.20 m/s2

b) Encuentre el tiempo necesario para alcanzar una rapidez de 12.0 m/s. Aplique la ecuación de velocidad cinemática:

v 5 at 1 v 0 5 (2.20 m/s2)t 5 12.0 m/s

t 5 5.45 s

c) Halle la fuerza de resistencia después de apagar el motor. Utilizando la cinemática, determine la aceleración neta debido a las fuerzas de resistencia: Sustituya la aceleración en la segunda ley de Newton, encontrando la fuerza de resistencia:

v 2 2 v 02 5 2a Dx 0 2 (12.0 m/s)2 5 2a(50.0 m)

a 5 21.44 m/s2

F resistencia 5 ma 5 (3.50 3 102 kg)(21.44 m/s2) 5 2504 N

COMENTAR IOS El propulsor ejerce una fuerza en el aire, empujándolo detrás del bote.

Tip 4.3 La segunda ley de Newton es una ecuación vectorial

Al mismo tiempo, la fuerza del aire ejerce una fuerza en los impulsores y, en consecuencia, en el aerobote. Las fuerzas siempre vienen en pares de esta clase, las cuales se formalizan en la siguiente sección como la tercera ley de movimiento de Newton. La respuesta negativa para la aceleración en el inciso c) significa que el aerobote está disminuyendo su velocidad.

Al aplicar la segunda ley de Newton, suma todas las fuerzas sobre el objeto como vectores y entonces determine el vector de aceleración resultante al dividir entre m. No encuentre las magnitudes individuales de las fuerzas y las sume como escalares.

PREGUNTA 4.1 ¿Qué otras fuerzas actúan en el aerobote? Descríbalas. E JERCICIO 4.1 Considere que el piloto, iniciando desde el reposo, abre parcialmente el estrangulamiento. Con una aceleración constante, el aerobote cubre una distancia de 60.0 m en 10.0 s. Determine la fuerza neta que actúa en el bote. RESPUESTA 4.20 3 102 N ■

EJEMPLO 4.2

Caballos jalando una barcaza y

OB JET I VO Aplicar la segunda ley de Newton en un problema

de dos dimensiones. PROBLEMA Dos caballos están jalando una barcaza con masa de 2.00 3 103 kg a lo largo de un canal, como se muestra en la figura 4.7. El cable conectado al primer caballo hace un ángulo de u1 5 30.0° con respecto a la dirección del canal, mientras que el cable conectado al segundo caballo hace un ángulo de u2 5 45.0°. Determine la aceleración inicial de la barcaza, empezando desde el reposo, si cada caballo ejerce una fuerza de magnitud 6.00 3 102 N sobre la barcaza. Desprecie las fuerzas de resistencia en la barcaza. ESTR ATEGI A Aplicando trigonometría, determine el vector fuerza ejercido por cada caballo sobre la barcaza. Sume las

u1 u2

Figura 4.7 (Ejemplo 4.2)

(continúa)

CAPÍTULO 4 | Leyes de movimiento

componentes x juntas para obtener la componente x de la fuerza resultante y después haga lo mismo con la componente y. Divida entre la masa de la barcaza para obtener la aceleración en las direcciones x y y. SOLUCIÓN

Determine los componentes x de las fuerzas ejercidas por los caballos.

F 1x 5 F 1 cos u1 5 (6.00 3 102 N) cos (30.0°) 5 5.20 3 102 N

Encuentre la fuerza total en la dirección x, sumando las componentes x:

Fx 5 F 1x 1 F 2x 5 5.20 3 102 N 1 4.24 3 102 N

Determine las componentes y de las fuerzas ejercidas por los caballos:

F 1y 5 F 1 sen u1 5 (6.00 3 102 N) sen 30.0° 5 3.00 3 102 N

F 2x 5 F 2 cos u2 5 (6.00 3 102 N) cos (245.0°) 5 4.24 3 102 N 5 9.44 3 102 N F 2y 5 F 2 sen u2 5 (6.00 3 102 N) sen (245.0°) 5 24.24 3 102 N

Encuentre la fuerza total en la dirección y sumando las componentes y:

Determine los componentes de la aceleración, dividiendo los componentes de la fuerza entre la masa:

F y 5 F 1y 1 F 2y 5 3.00 3 102 N 2 4.24 3 102 N 5 21.24 3 102 N ax 5 ay 5

Halle la magnitud de la aceleración:

Fx 9.44 3 102 N 5 0.472 m/s2 5 m 2.00 3 103 kg Fy m

21.24 3 102 N 5 20.062 0 m/s2 2.00 3 103 kg

a 5 "a x 2 1 a y 2 5 " 1 0.472 m/s2 2 2 1 1 20.062 0 m/s2 2 2 5 0.476 m/s2

Determine la dirección de la aceleración:

tan u 5

ay ax

20.062 0 m/s2 5 20.131 0.472 m/s2

u 5 tan21(20.131) 5 27.46° COMENTAR IOS Observe que el ángulo está en el cuarto cuadrante, en el rango de la función tangente inversa; así que no

es necesario sumar 180° a la respuesta. Los caballos ejercen una fuerza sobre la barcaza a través de la tensión en los cables, mientras la barcaza ejerce una fuerza igual y opuesta en los caballos, una vez más a través de los cables. Si esto no fuera cierto, los caballos se moverían fácilmente hacia adelante, como si no tuvieran carga. Este ejemplo es otra ilustración de fuerzas que actúan en pares. PREGUNTA 4. 2 Verdadero o Falso: En general, la aceleración neta siempre está dirigida hacia los caballos que ejercen la

fuerza de mayor magnitud. E JERCICIO 4. 2 Repita el ejemplo 4.2, pero considere que el caballo de arriba jala en un ángulo de 40.0°, y el caballo de

abajo, a 20.0°. RESPUESTA 0.520 m/s2, 10.0°

La fuerza gravitacional

Ley de gravitación universal c

La fuerza gravitacional es la fuerza de atracción recíproca entre dos objetos cualesquiera en el Universo. Aunque la fuerza gravitacional puede ser muy intensa entre dos objetos muy grandes, es la más débil de las fuerzas fundamentales. Se puede realizar una buena demostración de qué tan débil es, con un globo pequeño. Frote el globo contra su cabello, lo que le proporciona una carga eléctrica diminuta. A través de las fuerzas eléctricas, en este caso el globo se adhiere a la pared, ¡resistiendo el jaloneo gravitacional de toda la Tierra! Además de la contribución a la comprensión del movimiento, Newton estudió ampliamente la gravedad. La ley de gravitación universal de Newton establece que cualquier partícula en el Universo atrae a cualquier otra partícula, con una fuerza que es proporcional al producto de las masas de las partículas e inversamente proporcional al cuadrado de la

4.3 | Segunda ley de Newton

distancia entre ellas. Si las partículas tienen masas m1 y m2 y están separadas mediante una distancia r, como en la figura 4.8, la magnitud de la fuerza gravitacional, Fg, es m 1m 2

Fg 5 G

Fg S

[4.5]

donde G 5 6.67 3 10211 N ? m2/kg2 es la constante de gravitación universal. La fuerza de gravitación la estudiaremos en más detalle en el capítulo 7.

Figura 4.8 La fuerza gravitacional entre dos partículas es de atracción.

Peso La magnitud de la fuerza gravitacional que actúa en un objeto de masa m cerca de la superficie de la Tierra se le conoce como peso, w, del objeto, dada por w 5 mg

[4.6]

donde g es la aceleración de la gravedad. Unidades SI: newton (N) De la ecuación 4.5, otra definición del peso de un objeto con masa m puede ser rescrita como w5G

MT m r2

[4.7]

donde MT es la masa de la Tierra y r es la distancia desde el objeto al centro de la Tierra. Si el objeto está en reposo sobre la superficie de la Tierra, entonces r es igual al radio de la Tierra R T. Ya que r 2 está en el denominador de la ecuación 4.7, el peso disminuye conforme r aumenta. De tal modo que el peso de un objeto en la parte superior de una montaña es menor que el peso del mismo objeto a nivel del mar. Al comparar las ecuaciones 4.6 y 4.7, vemos que MT r2

[4.8]

A diferencia de la masa, el peso no es una propiedad inherente de un objeto a causa de que puede tomar valores diferentes, dependiendo del valor de g en una ubicación determinada. Por ejemplo, si un objeto tiene una masa de 70.0 kg, entonces su peso en una ubicación donde g 5 9.80 m/s2 es mg 5 686 N. En un globo a una gran altura, donde g podría ser 9.76 m/s2, el peso del objeto sería 683 N. Además el valor de g varía ligeramente debido a la densidad de la materia en un lugar determinado. En este texto, a menos que se indique lo contrario, el valor de g se entiende que es 9.80 m/s2, su valor cerca de la superficie de la Tierra. La ecuación 4.8 es un resultado general que se puede utilizar para calcular la aceleración de un objeto cayendo cerca de la superficie de cualquier objeto pesado si el radio y la masa del objeto más pesado son conocidos. Utilizando los valores en la tabla 7.3 (página 223) se puede demostrar que gSol 5 274 m/s2 y g Luna 5 1.62 m/s2. Un hecho importante es que, para cuerpos esféricos, las distancias son calculadas desde los centros de los objetos, una consecuencia de la ley de Gauss (se explica en el capítulo 15), que se cumple para ambas fuerzas gravitacional y eléctrica. ■ Examen

rápido

4.2 ¿Qué tiene mayor valor, un newton de oro pesado en la Tierra o un newton de oro pesado en la Luna? a) El newton de oro en la Tierra. b) El newton de oro en la Luna. c) El valor es el mismo, a pesar de todo. 4.3 Responda a cada declaración, con Verdadero o Falso: a) Ninguna fuerza de gravedad actúa sobre un astronauta en una estación espacial en órbita. b) A una distancia de tres radios terrestres a partir del centro de La Tierra, la aceleración de la gravedad es 1/9 de su valor superficial. c) Si dos planetas son idénticos, cada uno con gravedad de superficie g y volumen V, se unen formando un planeta con volumen 2V y gravedad superficial 2g. d) Un kilogramo de oro puede tener mayor valor en la Tierra que en la Luna.

NASA/Eugene Cernan

g5G

La unidad de soporte de vida atada a la espalda del astronauta Harrison Schmitt pesaba 300 lb en la Tierra y tenía una masa de 136 kg. Durante su entrenamiento, se utilizó una maqueta de 50 libras con una masa de 23 kg. Aunque la maqueta tenía el mismo peso que la unidad real tendría en la Luna, la menor masa significaba que también tendría una baja inercia. El peso de la unidad es causado por la aceleración del campo de gravedad local, pero el astronauta también debe acelerar todo lo que transporta a fin de moverlo. En consecuencia, la unidad real utilizada en la Luna, con el mismo peso, pero una mayor inercia, fue más difícil de manejar para el astronauta que la maqueta de la unidad en la Tierra.

CAPÍTULO 4 | Leyes de movimiento

94 ■

EJEMPLO 4.3

Fuerzas de mundos distantes

OB JET I VO Calcular la magnitud de una fuerza gravitacional, utilizando la ley de gravitación de Newton. PROBLEMA a) Halle la fuerza gravitatoria ejercida por el Sol sobre un hombre de 70.0 kg situado en el Ecuador de la Tierra al mediodía, cuando el hombre está más cercano al Sol. b) Calcule la fuerza gravitatoria del Sol sobre el hombre a la medianoche, cuando está más alejado del Sol. c) Calcule la diferencia en la aceleración del Sol, entre el mediodía y la medianoche. (Para valores, véase la tabla 7.3 en la página 223.) ESTR ATEGI A Para obtener la distancia del Sol al hombre al mediodía, reste el radio de la Tierra de la distancia al Sol. A la medianoche, agregue el radio de la Tierra. Mantenga suficientes cifras para que el redondeo no elimine la pequeña diferencia entre las dos respuestas. Para el inciso c), reste la respuesta de b) de a) y divida entre la masa del hombre. SOLUCIÓN

a) Halle la fuerza gravitatoria ejercida por el Sol sobre el hombre en el Ecuador de la Tierra al mediodía. Escriba la ley de la gravitación, ecuación 4.5, en términos de la distancia desde el Sol a la Tierra, rS , y del radio de la Tierra, RT : Sustituya valores en la ecuación (1) y mantenga dos dígitos extra:

(1)

F mediodía 5 Sol

mMSG mMSG 5 2 1 rS 2 R T2 2 r

1 70.0 kg 2 1 1.991 3 1030 kg 2 1 6.67 3 10211 kg21m3/s2 2 1 1.496 3 1011 m 2 6.38 3 106 m 2 2

5 0.415 19 N b) Calcule la fuerza gravitatoria del Sol sobre el hombre a la medianoche. Escriba la ley de la gravitación, sumando esta vez el radio de la Tierra:

Sustituya valores en la ecuación (2):

5 (2) F mediodía Sol

F mediodía 5 Sol

mMSG mMSG 5 2 r rS 1 R T

1 70.0 kg 2 1 1.991 3 1030 kg 2 1 6.67 3 10211 kg21m3/s2 2 1 1.496 3 1011 m 1 6.38 3 106 m 2 2

5 0.415 12 N c) Calcular la diferencia en la aceleración solar del hombre, entre el mediodía y la medianoche. Escriba una expresión para la diferencia en la aceleración y sustituya valores:

2 F medianoche F mediodía 0.415 19 N 2 0.415 12 N Sol Sol 5 m 70.0 kg

> 1 3 1026 m/s2 COMENTAR IOS La atracción gravitacional entre el Sol y los objetos sobre la Tierra se mide fácilmente y se le ha sacado

provecho en experimentos, para establecer si la atracción gravitacional depende de la composición del objeto. Como el ejercicio lo muestra, la fuerza gravitacional sobre la Tierra debido a la Luna es mucho más débil que la fuerza gravitacional sobre la Tierra debido al Sol. Paradójicamente, los efectos de la Luna en las mareas son dos veces más que del Sol, ya que las mareas dependen de las diferencias en la fuerza gravitacional a través de la Tierra, y aquellas diferencias son más grandes para la fuerza gravitacional de la Luna debido a que la Luna está más cerca de la Tierra que del Sol. PREGUNTA 4. 3 Marte se encuentra a 1.5 veces más lejos del Sol que la Tierra. Sin realizar algún cálculo explícito, para una cifra significativa, cuál es la fuerza gravitacional del Sol en un hombre de 70.0 kg, de pie sobre Marte. E JERCICIO 4. 3 Durante la luna nueva, la Luna se encuentra directamente sobre la cabeza al mediodía. a) Determine la fuerza ejercida por la Luna sobre un hombre de 70.0 kg en el Ecuador de la Tierra al mediodía. b) Calcule la fuerza gravitacional de la Luna sobre el hombre a la medianoche. c) Calcule la diferencia entre la aceleración del hombre debida a la Luna entre el mediodía y la medianoche. Nota: La distancia de la Tierra a la Luna es 3.84 3 108 m. La Luna tiene una masa de 7.36 3 1022 kg. RESPUESTAS a) 2.41 3 1023 N b) 2.25 3 1023 N c) 2.3 3 1026 m/s2

4.4 | Tercera ley de Newton ■

EJEMPLO 4.4

Peso en el Planeta X

OB JET I VO Comprender el efecto de la masa y el radio de un planeta sobre el peso de un objeto, en la superficie del mismo. PROBLEMA Un astronauta en una misión espacial aterriza sobre un planeta con tres veces la masa y dos veces el radio de la Tierra. ¿Cuál es su peso wX en este planeta como un múltiplo de su peso en la Tierra wT ? ESTR ATEGI A Escriba MX y rX , la masa y el radio del planeta, en términos de MT y RT, la masa y radio de la Tierra, respectivamente, y sustituya en la ley de la gravitación. SOLUCIÓN

A partir del enunciado del problema, se tiene la correspondencia que sigue:

MX 5 3MT

Sustituya las expresiones anteriores en la ecuación 4.5 y simplifique, asocie algebraicamente los términos que dan el peso sobre la Tierra:

wX 5 G

rX 5 2RT

MXm 3MT m 3 MT m 3 5 wT G 2 5 2 5 G 1 2R T 2 4 R T2 4 rX

COMENTAR IOS Este problema muestra la influencia recíproca entre la masa y el radio de un planeta al determinar el

peso de objetos sobre su superficie. Debido al radio mucho más pequeño de la Tierra, el peso de un objeto en Júpiter es sólo 2.64 veces su peso en la Tierra, a pesar del hecho de que Júpiter tiene más de 300 veces más masa. PREGUNTA 4.4 Un volumen de piedra tiene una masa aproximada de tres veces un volumen similar de hielo. Considere

que un mundo está hecho de hielo, mientras que otro con el mismo radio está hecho de roca. Si g es la aceleración de la gravedad en la superficie del mundo de hielo, ¿cuál es la aceleración aproximada de gravedad en el mundo de roca? (Sugerencia: Establezca la masa de una roca en términos de la masa de un cubo de hielo que tiene el mismo tamaño.) E JERCICIO 4.4 Un astronauta aterriza en Ganímedes, una luna gigante de Júpiter que es más grande que Mercurio. Ganímedes tiene una cuadragésima parte de la masa de la Tierra y dos quintos de su radio. Determine el peso del astronauta de pie en Ganímedes en términos de su peso en la Tierra w T. RESPUESTA wG 5 (5/32)w T

4.4 Tercera ley de Newton En la sección 4.1 determinamos que se ejerce una fuerza sobre un objeto cuando se pone en contacto con algún otro. Por ejemplo, considere la tarea de introducir un clavo dentro de un bloque de madera, como se ilustra en la figura 4.9a (página 96). Para acelerar el clavo y conducirlo hacia dentro del bloque, el martillo debe ejercer una fuerza neta sobre el clavo. De cualquier modo, Newton se dio cuenta que una sola fuerza aislada (como la fuerza que ejerce el martillo sobre el clavo) no podría existir. Más bien, las fuerzas en la naturaleza siempre existen en pares. De acuerdo con Newton, cuando el clavo es impulsado dentro del bloque por la fuerza ejercida por el martillo, éste disminuye su velocidad y se detiene por la fuerza ejercida por el clavo. Newton describe tales pares de fuerzas con su tercera ley: S

Si interactúan el objeto 1 y el objeto 2, la fuerza F 12 ejercida por elSobjeto 1 en el objeto 2 es igual en magnitud, pero opuesta en dirección a la fuerza F 21 ejercida por el objeto 2 en el objeto 1. Esta ley que se ilustra Sen la figura 4.9b: establece que no puede existir una simple fuerza aislada. La fuerza F 12 ejercida por elSobjeto 1 sobre el objeto 2 en ocasiones es denominada fuerza de acción, y la otra fuerza F 21 ejercida por el objeto 2 sobre el objeto 1 es conocida como fuerza de reacción. En realidad, la fuerza puede ser etiquetada por cualquiera de las dos fuerzas de acción o de reacción. La fuerza de acción es igual en magnitud a la fuerza de reacción y opuesta en dirección. En todos los casos, las fuerzas de acción y reacción actúan en diferentes objetos. Por ejemplo, la fuerza queSactúa en un proyectil en caída libre es la fuerza ejercida por la Tierra sobre el proyectil, F g , y la magnitud de esta S es la fuerza ejercida por el proyectil sobre la fuerza es el peso mg. La reacción a la fuerza F g S S S Tierra, F g9 2 F g. La fuerza de reacción F g9 puede acelerar la Tierra hacia el proyectil justo

b Tercera ley de Newton

Tip 4.4 Pares acción-reacción Al aplicar la tercera ley de Newton, recuerde que una fuerza de acción y su fuerza de reacción actúan siempre en diferentes objetos. Dos fuerzas externas actuando en el mismo objeto, incluso si son de igual magnitud y en dirección opuesta, no pueden ser un par acción-reacción.

CAPÍTULO 4 | Leyes de movimiento

Figura 4.9 La tercera ley de S

Fhn

Fnh

Jim Gillmoure/corbisstockmarket.com

Newton. a) La fuerza ejercida por el martillo sobre el clavo es igual en magnitud y opuesta en dirección a la fuerza ejercida por el clavo sobre S el martillo. b) La fuerza F 12 ejercida por el objeto 1 sobre el objeto 2 es igual en magnitud y opuesta en S dirección a la fuerza F 21 ejercida por el objeto 2 sobre el objeto 1.

F12

Un error común en la figura 4.10b es considerar la fuerza normal sobre el objeto como la fuerza de reacción a la fuerza de la gravedad, porque en este caso, estas dos fuerzas son iguales en magnitud y opuestas en dirección. Sin embargo, esto es imposible, debido a que actúan en el mismo objeto.

F21

b S

Tip 4.5 Igual y opuesta pero no es una fuerza de reacción

1 a

APLICACIÓN Vuelo de un helicóptero

F12 F21

como la fuerza de acción F g acelera al proyectil hacia la Tierra. De cualquier modo, a causa de que la Tierra tiene mucho más masa, su aceleración debido a su fuerza de reacción es insignificantemente pequeña. La tercera ley de Newton afecta continuamente nuestras actividades cotidianas. Sin ella, ninguna clase de locomoción sería posible, ya fuera a pie, en una bicicleta o en un vehículo motorizado. Por ejemplo, al caminar se ejerce una fuerza de fricción contra la superficie de la tierra. La fuerza de reacción de la superficie de la tierra contra nuestros pies nos impulsa hacia adelante. De la misma manera, los neumáticos de una bicicleta ejercen una fuerza de fricción contra la superficie de la tierra, y la reacción de ésta empuja a la bicicleta hacia adelante. Como se verá brevemente, la fricción juega un papel principal en tales fuerzas de reacción. Como otro ejemplo de la tercera ley de Newton, considere los helicópteros. La mayoría de ellos tiene un conjunto de grandes aspas giratorias en un plano horizontal arriba del cuerpo del aparato y otro conjunto giratorio más pequeño en un plano vertical en la cola del mismo. Otros helicópteros tienen dos conjuntos de grandes aspas arriba del cuerpo girando en direcciones opuestas. ¿Por qué los helicópteros siempre tienen dos conjuntos de aspas? En la primera clase de helicóptero, el motor aplica una fuerza a las aspas, ocasionando que cambien su movimiento rotacional. Sin embargo, de acuerdo con la tercera ley de Newton las aspas deben ejercer una fuerza en el motor de igual magnitud y en dirección opuesta. Esta fuerza ocasionaría que el cuerpo del helicóptero dé vueltas en la dirección contraria a las aspas. Un helicóptero rotatorio sería imposible de controlar, de tal modo que se utiliza un segundo conjunto de aspas. Las aspas pequeñas en la cola del aparato proporcionan una fuerza opuesta a la que tiende a girar al cuerpo del helicóptero, manteniendo el aparato dirigido en una posición estable. En helicópteros con dos conjuntos de grandes aspas que giran en sentidos opuestos, los motores aplican fuerzas en direcciones opuestas, de tal modo que no existe fuerza neta rotatoria del helicóptero. S Como ya se mencionó, la Tierra ejerce una fuerza F g sobre cualquier objeto. Si el objetoSes un monitor en reposo sobre una mesa, como en laSfigura 4.10a, la fuerza de reacción a F g es la fuerza que ejerce el monitor sobre la Tierra, F g9. El monitor no se acelera hacia

Figura 4.10 Cuando se coloca un monitor sobre una mesa, las fuerzas que actúan en el aparato son la S fuerza normal n ejercida por la mesa S y la fuerza de gravedad, F g , como se S ilustra en b). La reacción a n es la fuerza ejercida por el monitor sobre S S la mesa, n 9. La reacción a F g es la fuerza ejercida por el monitor sobre S la Tierra, F g 9.

n S

4.4 | Tercera ley de Newton

abajo ya que la sostiene la mesa. Por lo tanto, la mesa ejerce una fuerza hacia arriba n , conocida como la fuerza normal, sobre el monitor. (Normal, un término técnico de matemáticas, que en este contexto significa “perpendicular”.) La fuerza normal es una fuerza elástica que surge a causa de la cohesión de la materia y es de origen electromagnético. Equilibra la fuerza de gravitación que actúa sobre el monitor, evitando que este caiga a través de la mesa y puede tener cualquier valor necesario, hasta el punto de romper la mesa. La reacS S ción a n es la fuerza ejercida por el monitor sobre la mesa, n . Debido a eso, S

F g 5 2F g9 S

n 5 2n 9 S

Las fuerzas n y n 9 tienen la misma magnitud que F g . Observe que las fuerzas de acción S S sobre Sel monitor son F g y n , como se muestra en la figura 4.10b. Las dos fuerzas de reacS ción, F g9 y n 9, son ejercidas por el monitor en objetos diferentes a este. Recuerde que las dos fuerzas en un par acción-reacción siempre actúan en dos objetos diferentes. S Debido a que el monitor no está acelerando en ninguna dirección (a 5 0), de la seS S S gunda ley de Newton tenemos que ma 5 0 5 F g 1 n . Sin embargo, Fg 5 2mg, así que n 5 mg, un resultado útil. ■ Examen

rápido

4.4 Un pequeño automóvil deportivo colisiona de frente contra un camión. La enorme fuerza de impacto (en magnitud) actúa sobre a) el automóvil, b) el camión, c) ninguno, la fuerza es la misma en ambos. ¿Cuál es el vehículo que se somete a la mayor aceleración en magnitud? d) el automóvil, e) el camión, f) las aceleraciones son las mismas. ■

EJEMPLO 4.5

APLICACIÓN Colisión de vehículos

Acción-reacción y el patinaje sobre hielo

OB JET I VO Ilustrar la tercera ley de Newton del movimiento. PROBLEMA Un hombre de masa M 5 75.0 kg y una mujer de la masa de m 5 55.0 kg están de pie uno frente al otro en una

pista de hielo, usando patines de hielo. La mujer empuja al hombre con una fuerza horizontal de F 5 85.0 N en la dirección x positiva. Suponga que no hay fricción contra el hielo. a) ¿Cuál es la aceleración del hombre? b) ¿Cuál es la fuerza de reacción que actúa sobre la mujer? c) Calcular la aceleración de la mujer.

ESTR ATEGI A Los incisos a) y c) son aplicaciones sencillas de la segunda ley. Una aplicación de la tercera ley resuelve el

inciso b). SOLUCIÓN

a) ¿Cuál es la aceleración del hombre? Escriba la segunda ley para el hombre:

MaH 5 F

Resuelva para la aceleración del hombre y sustituya valores:

aH 5

F 85.0 N 5 5 1.13 m/s2 M 75.0 kg

b) ¿Cuál es la fuerza de reacción que actúa sobre la mujer? Aplique la tercera ley de Newton del movimiento, encontrando que la fuerza de reacción R que actúa sobre la mujer tiene la misma magnitud y dirección contraria:

R 5 2F 5 285.0 N

c) Calcule la aceleración de la mujer. Escriba la segunda ley de Newton para la mujer:

maM 5 R 5 2F

Resuelva para la aceleración de la mujer y sustituya valores:

aM 5

2F 285.0 N 5 21.55 m/s2 5 m 55.0 kg

COMENTAR IOS Tenga en cuenta que las fuerzas son iguales y opuestas entre sí, pero las aceleraciones no, ya que las dos

masas difieren entre sí. PREGUNTA 4. 5 Nombre otras dos fuerzas que actúan sobre el hombre y las dos fuerzas de reacción que se combinan con

ellos. (continúa)

CAPÍTULO 4 | Leyes de movimiento

E JERCICIO 4. 5 Un astronauta de 148 kg de masa total en el espacio ejerce una fuerza de 265 N en un satélite de libre flo-

tación de masa 635 kg, empujándolo en la dirección x positiva. a) ¿Cuál es la fuerza de reacción ejercida por el satélite sobre el astronauta? Calcule las aceleraciones de b) el astronauta y c) el satélite. RESPUESTAS a) 2265 N b) 21.79 m/s2 c) 0.417 m/s2

Figura 4.11 La segunda ley de Newton aplicada a una cuerda proporciona T 2 T 9 5 ma. Sin embargo, si m 5 0, entonces T 5 T 9. Así, la tensión en una cuerda sin masa es la misma en todos los puntos en la cuerda.

a S

y S

Fg b

Figura 4.12 a) Una caja está siendo jalada hacia la derecha sobre una superficie sin fricción. b) El diagrama de cuerpo libre que representa las fuerzas ejercidas sobre la caja.

Tip 4.6 Diagramas de cuerpo libre La etapa más importante en la solución de un problema por medio de la segunda ley de Newton es dibujar el diagrama de cuerpo libre correcto. Incluya sólo aquellas fuerzas que actúan directamente sobre el objeto bajo estudio.

Tip 4.7 Una partícula en equilibrio Una fuerza neta igual a cero sobre una partícula no significa que la partícula no se esté moviendo. Significa que la partícula no se está acelerando. Si la partícula tiene una velocidad inicial diferente de cero y una fuerza neta igual a cero está actuando sobre ella, continúa moviéndose con la misma velocidad.

4.5 Aplicaciones de las leyes de Newton Esta sección aplica las leyes de Newton a objetos en movimiento bajo la influencia de fuerzas externas constantes. Suponemos que los objetos se comportan como partículas, de manera que no es necesario considerar la posibilidad de movimiento rotacional. Además, despreciamos cualquier efecto de la fricción y las masas de cualquier cuerda o lazo incluidos. Con estas aproximaciones, la magnitud de la fuerza ejercida a lo largo de una cuerda, conocida como tensión, es la misma en todos los puntos en la cuerda. Esto se aclaS S ra por la cuerda en la figura 4.11, que muestra las fuerzas T y T 9 que actúan en ella. Si la cuerda tiene masa m, entonces la segunda ley de Newton aplicada a la cuerda proporciona T 2 T 9 5 ma. De cualquier modo, si despreciamos la masa m, como en los próximos ejemplos, entonces T 5 T 9. Cuando se aplican las leyes de Newton a un objeto, sólo nos interesan aquellas fuerzas que actúan sobre el objeto. Por ejemplo, en la figura 4.10b, las únicas fuerzas externas que S S S S actúan sobre el monitor son n y F g . Las reacciones a estas fuerzas, n 9 y F g9, actúan sobre la mesa y sobre la Tierra, respectivamente, y no aparecen aplicadas en la segunda ley de Newton para el monitor. Considere una caja que se está jalando a la derecha sobre una superficie horizontal, sin fricción, como en la figura 4.12a. Suponga que quiere encontrar la aceleración de la caja y la fuerza que ejerce la superficie en ella. La fuerza horizontal ejercida sobre la caja actúa a través de la cuerda. La fuerza que la cuerda ejerce sobre la caja se indica mediante S S T (debido a que es una fuerza de tensión). La magnitud de T es igual a la tensión en la cuerda. Lo que se intenta mediante las palabras “tensión en la cuerda” es precisamente la fuerza leída en una balanza de resorte cuando la cuerda en el problema ha sido cortada e insertada la balanza entre los extremos que se cortaron. Se dibuja una circunferencia discontinua alrededor de la caja en la figura 4.12a, para destacar la importancia de aislar la caja de sus alrededores. Ya que nos interesa sólo el movimiento de la caja, se debe tener la capacidad para identificar todas las fuerzas que actúan sobre ella. Estas fuerzas se ilustran en la figura 4.12b. S Además de laSexhibición de la fuerza T , el diagrama de fuerza para la caja incluye la fuerza S de gravedad F g ejercida por la Tierra y la fuerza normal n ejercida por el piso. Tal diagrama de fuerza se conoce como diagrama de cuerpo libre ya que el ambiente se sustituye por una serie de fuerzas relacionadas en un cuerpo libre de otra manera. La construcción correcta de un diagrama de cuerpo libre es una fase esencial en la aplicación de las leyes de Newton. ¡Un diagrama inexacto muy probablemente nos conducirá a respuestas incorrectas! Las reacciones a las fuerzas que hemos mencionado —específicamente, la fuerza ejercida mediante la cuerda en la mano que está jalando, la fuerza ejercida por la caja sobre la Tierra y la fuerza ejercida por la caja sobre el piso— no se incluyen en el diagrama de cuerpo libre debido a que actúan en otros objetos, y no sobre la caja. En consecuencia, no influyen directamente en el movimiento de ésta. Sólo se incluyen las fuerzas que actúan directamente sobre ella. Ahora apliquemos la segunda ley de Newton a la caja. Primero, elegimos un sistema coordenado adecuado. En este caso es conveniente utilizar uno que se muestra en la figura 4.12b, con el eje x horizontal y el eje y vertical. Se puede aplicar la segunda ley de Newton en la dirección x, en la dirección y, o en ambas, dependiendo de lo que se esté pidiendo determinar en el problema. La segunda ley de Newton aplicada a la caja en las direcciones x y y produce las dos ecuaciones siguientes: max 5 T

may 5 n 2 mg 5 0

4.5 | Aplicaciones de las leyes de Newton

A partir de estas ecuaciones, tenemos que la aceleración en la dirección x es constante, proporcionada por ax 5 T/m y que la fuerza normal está dada por n 5 mg. Ya que la aceleración es constante, las ecuaciones de cinemática pueden ser aplicadas para obtener información adicional acerca de la velocidad y el desplazamiento del objeto.

■

ESTRATEGI A PARA LA SOLUCIÓN DE PROBLEMAS

Segunda ley de Newton Los problemas que involucran la segunda ley de Newton pueden ser muy complejos. El siguiente protocolo rompe el proceso de solución en objetivos intermedios, más pequeños: 1. Lea el problema esmeradamente por lo menos una vez. 2. Trace una imagen del sistema, identifique el objeto de interés básico e indique las fuerzas con flechas. 3. Etiquete cada fuerza en la imagen de cierta manera que inducirá a pensar lo que las cantidades físicas representan (digamos, T para la tensión). 4. Trace un diagrama de cuerpo libre del objeto de interés, en función de la imagen etiquetada. Si se incluyen objetos adicionales, dibuje diagramas de cuerpo libre por separado para ellos. Elija coordenadas convenientes para cada objeto. 5. Aplique la segunda ley de Newton. Los componentes x y y de la segunda ley de Newton se toman de la ecuación vectorial y se rescriben individualmente. Esto por lo general da como resultado dos ecuaciones y dos incógnitas. 6. Resuelva para la cantidad desconocida deseada y sustituya los números.

En el caso especial de equilibrio, el proceso anterior se simplifica ya que la aceleración es cero.

Objetos en equilibrio Los objetos que están ya sea en reposo o moviéndose con velocidad constante se dice S que están en equilibrio. Ya que a 5 0, al aplicar la segunda ley de Newton a un objeto en equilibrio, tenemos S

aF50

[4.9]

Este enunciado establece que la suma vectorial de todas las fuerzas (la fuerza neta) que actúa sobre un objeto en equilibrio es cero. La ecuación 4.9 es equivalente al conjunto de ecuaciones por componente dadas por a Fx 5 0

a Fy 5 0

[4.10]

En este libro no se consideran problemas en tres dimensiones, pero la extensión de la ecuación 4.10 para un problema de este tipo puede hacerse mediante la adición de una tercera ecuación: o F z 5 0.

■ Examen

rápido

4.5 Piense en las dos situaciones que se muestran en la figura 4.13 en las que no existe aceleración. En ambos casos el hombre jala con una fuerza de magnitud F. La lectura en la balanza del inciso i) de la figura a) ¿es mayor que, b) menor que, o bien c) igual a la lectura en el inciso ii)?

Figura 4.13 (Examen rápido 4.5) i) Una persona jala una balanza de resorte unida a un muro con una fuerza de magnitud F. ii) Dos personas jalan una balanza de resorte colocada entre dos cuerdas con fuerzas de magnitud F en direcciones opuestas.

100 ■

CAPÍTULO 4 | Leyes de movimiento

EJEMPLO 4.6

Semáforos en reposo S

OB JET I VO Aplicar la segunda ley a un problema de equilibrio

que necesita dos diagramas de cuerpo libre.

37.0

PROBLEMA Un semáforo pesa 1.00 3 102 N cuelga de un

53.0

cable vertical atado a otros dos que están unidos a un soporte, como en la figura 4.14a. Los cables superiores forman un ángulo de 37.0° y 53.0° con la horizontal. Determine la tensión en cada uno de los tres cables.

53.0

37.0 T3

ESTRATEGI A Existen tres incógnitas, de tal manera que necesitamos generar tres ecuaciones que las relacionen, que después podamos resolver. Se puede obtener una ecuación aplicando la segunda ley de Newton al semáforo, que tiene fuerzas sólo en la dirección y. Dos ecuaciones más se pueden determinar al aplicar la segunda ley en el nudo que une los cables: una ecuación para la componente x y otra para la componente y.

T3 c

Figura 4.14 (Ejemplo 4.6) a) Un semáforo suspendido mediante cables. b) Diagrama de cuerpo libre para el semáforo. c) Diagrama de cuerpo libre para el nudo en la unión de los cables.

SOLUCIÓN

Encuentre T3 a partir de la figura 4.14b, utilizando la condición de equilibrio:

o Fy 5 0

Utilizando la figura 4.14c, resuelva las tres tensiones en las componentes y, por conveniencia, construya una tabla:

Fuerza

T3 2 Fg 5 0

T3 5 Fg 5 1.00 3 102 N

T1 S T2 S T3

Componente x

Componente y

2T1 cos 37.0°

T1 sen 37.0°

T2 cos 53.0°

T2 sen 53.0°

21.00 3 102 N

Aplique la condición de equilibrio para el nudo, utilizando las componentes en el cable:

(1) o Fx 5 2T1 cos 37.0° 1 T2 cos 53.0° 5 0

Existen dos ecuaciones y dos incógnitas. Resuelva la ecuación (1) para T2:

T2 5 T1 a

Sustituya el resultado para T2 en la ecuación (2):

T1 sen 37.0° 1 (1.33T1)(sen 53.0°) 2 1.00 3 102 N 5 0

(2) o F y 5 T1 sen 37.0° 1 T2 sen 53.0° 2 1.00 3 102 N 5 0 cos 37.0° 0.799 b 5 T1 a b 5 1.33T1 cos 53.0° 0.602

T1 5 60.1 N T2 5 1.33T1 5 1.33(60.1 N) 5 79. 9 N COMENTAR IOS Es muy fácil tener errores de signo en esta clase de problemas. Una manera de evitarlos es medir siempre

el ángulo de un vector desde la dirección x positiva. En tal caso las funciones trigonométricas del ángulo automáticamente S darán el signo correcto para los componentes. Por ejemplo, T 1 forma un ángulo de 180° 2 37° 5 143° con respecto al eje x positivo y su componente x, T1 cos 143°, es negativo, como debe ser. PREGUNTA 4.6 ¿Cómo cambiaría la respuesta si un segundo semáforo se une debajo del primero? E JERCICIO 4.6 Considere que el semáforo está colgado de tal manera que las tensiones T1 y T2 son iguales a 80.0 N. Hallar los nuevos ángulos que se forman con respecto al eje x. (Por simetría, estos ángulos serán los mismos.) RESPUESTA Los dos ángulos son de 38.7°.

Luke Adams/Alamy

Ésta es una vista nocturna de los múltiples destellos de relámpagos cayendo en el observatorio de Kitt Peak en Tucson, Arizona. Durante una tormenta eléctrica, una alta concentración de carga eléctrica en una nube crea un campo eléctrico mayor al normal entre la nube y la superficie terrestre con carga negativa. Este fuerte campo eléctrico crea una descarga eléctrica, una enorme chispa, entre la nube cargada y la tierra. Otras descargas que se observan en el cielo incluyen descargas nube a nube y las más frecuentes descargas intranube.

Fuerzas eléctricas y campos eléctricos La electricidad es el alma de la civilización tecnológica y la sociedad moderna. Sin ella, se regresaría a mediados del siglo XIX: no teléfonos, no televisión, ninguno de los aparatos electrodomésticos que se dan por sentado. La medicina moderna sería una fantasía y, debido a la falta de equipo experimental sofisticado y computadoras rápidas, y especialmente la lenta diseminación de la información, la ciencia y la tecnología crecerían a un ritmo glacial. En lugar de ello, con el descubrimiento y dominio de las fuerzas y campos eléctricos, se pueden ver arreglos de átomos, sondear el funcionamiento interior de una célula y enviar naves espaciales más allá de los límites del sistema solar. Todo esto fue posible sólo en las últimas generaciones de la vida humana; un parpadeo en comparación con los millones de años que la especie pasó forrajeando en las sabanas de África. Alrededor de 700 a.C., los antiguos griegos realizaron el primer estudio conocido de la electricidad. Todo comenzó cuando alguien notó que un material fósil llamado ámbar atraía pequeños objetos después de frotarse con lana. Desde entonces se sabe que este fenómeno no se restringe al ámbar y la lana, sino que ocurre (en cierto grado) cuando casi cualesquiera dos sustancias no conductoras se frotan una con otra. En este capítulo utilizamos el efecto de cargar mediante fricción para comenzar una investigación de las fuerzas eléctricas. Luego estudiamos la ley de Coulomb, que es la ley fundamental de fuerza entre cualesquiera dos partículas cargadas estacionarias. Se introduce el concepto de campo eléctrico asociado con cargas y se describen sus efectos sobre otras partículas cargadas. Se finaliza con discusiones del generador Van de Graaff y de la ley de Gauss.

15.1 Propiedades de las cargas eléctricas 15.2 Aislantes y conductores 15.3 Ley de Coulomb 15.4 El campo eléctrico 15.5 Líneas de campo eléctrico 15.6 Conductores en equilibrio electrostático 15.7 El experimento de la gota de aceite de Millikan 15.8 El generador Van de Graaff 15.9 Flujo eléctrico y ley de Gauss

513

514

CAPÍTULO 15 | Fuerzas eléctricas y campos eléctricos

. American Philosophical Society/AIP

15.1 Propiedades de las cargas eléctricas

Benjamín Franklin (1706-1790) Franklin fue impresor, escritor, científico físico, inventor, diplomático y uno de los padres fundadores de Estados Unidos. Su obra acerca de la electricidad a finales de 1740 transformó una madeja de observaciones no relacionadas en una ciencia coherente.

Cargas iguales se repelen; c cargas diferentes se atraen

Figura 15.1 Un sistema experimental para la observación de la fuerza eléctrica entre dos objetos cargados.

Después de pasar un peine de plástico por el cabello, descubrirá que el peine atrae trozos de papel. A menudo, la fuerza de atracción es lo suficientemente fuerte como para suspender el papel del peine, lo que desafía el jalón gravitacional de toda la Tierra. El mismo efecto ocurre con otros materiales que se frotan, como vidrio y caucho duro. Otro experimento simple es frotar un globo inflado contra lana (o en el cabello). En un día seco, el globo frotado se pegará a la pared de una habitación, con frecuencia durante horas. Estos materiales quedaron cargados eléctricamente. Usted puede dar a su cuerpo una carga eléctrica si frota sus zapatos vigorosamente sobre un tapete de lana o al deslizarse a través del asiento de un automóvil. Luego puede sorprender y molestar a un amigo o compañero de trabajo con un toque de luz en el brazo, lo que entrega un ligero choque tanto a usted como a su víctima. (Si el compañero de trabajo es su jefe, ¡no espere un ascenso!) Estos experimentos funcionan mejor en un día seco porque la humedad excesiva puede facilitar la fuga de la carga. Los experimentos también demuestran que existen dos tipos de carga eléctrica, que Benjamín Franklin (1706–1790) nombró positiva y negativa. La figura 15.1 ilustra la interacción de las dos cargas. Una barra dura de caucho (o plástico) que se frotó con piel se suspende mediante un trozo de cuerda. Cuando se le acerca una barra de vidrio que se frotó con seda, la barra de caucho es atraída hacia la barra de vidrio (figura 15.1a). Si dos barras de caucho cargadas (o dos barras de vidrio cargadas) se acercan una a la otra, como en la figura 15.1b, la fuerza entre ellas es repulsiva. Estas observaciones se pueden explicar al suponer que las barras de caucho y vidrio adquirieron diferentes tipos de exceso de carga. Se usa la convención sugerida por Franklin, donde el exceso de carga eléctrica en la barra de vidrio se denomina positiva y la de la barra de caucho se llama negativa. Sobre la base de tales observaciones, concluimos que cargas iguales se repelen y cargas distintas se atraen. Por lo general, los objetos contienen igual cantidad de carga positiva y negativa; las fuerzas eléctricas entre los objetos surgen cuando dichos objetos tienen cargas netas negativa o positiva. Los portadores básicos de carga positiva de la naturaleza son los protones, que junto con los neutrones, se ubican en los núcleos de los átomos. Los núcleos, aproximadamente de 10215 m de radio, están rodeados por una nube de electrones con carga negativa aproximadamente 10 mil veces más grande. Un electrón tiene la misma magnitud de carga que un protón, pero con signo opuesto. En un gramo de materia existen alrededor de 1023 protones con carga positiva e igual número de electrones con carga negativa, de modo que la carga neta es cero.

Una barra de vidrio con carga positiva atrae una barra de caucho con carga negativa suspendida mediante un hilo.

Una barra de caucho con carga negativa repele a otra barra de caucho con carga negativa.

Caucho Caucho S

– – –– – S S F F + + Vidrio + ++ + a

F –– – – – –

– –– – b

– – Caucho S

15.2 | Aislantes y conductores

Puesto que el núcleo de un átomo se mantiene firmemente en su lugar dentro de un sólido, los protones nunca se mueven de un material a otro. Los electrones son mucho más ligeros que los protones y por lo tanto se aceleran más fácilmente mediante fuerzas. Más aún, ocupan las regiones exteriores del átomo. En consecuencia, los objetos se cargan al ganar o perder electrones. La carga se transfiere fácilmente de un tipo de material a otro. Frotar los dos materiales uno con otro sirve para aumentar el área de contacto, lo que facilita el proceso de transferencia. Una característica importante de la carga es que la carga eléctrica siempre se conserva. La carga no se crea cuando dos objetos neutros se frotan uno con otro; en vez de ello, los objetos se cargan porque la carga negativa se transfiere de un objeto al otro. Un objeto gana una carga negativa mientras el otro pierde una cantidad igual de carga negativa y por lo tanto se queda con una carga positiva neta. Cuando una barra de vidrio se frota con seda, como en la figura 15.2, los electrones se transfieren de la barra a la seda. Como resultado, la barra de vidrio porta una carga positiva neta, la seda una carga negativa neta. Del mismo modo, cuando el caucho se frota con piel, los electrones se transfieren de la piel al caucho. En 1909, Robert Millikan (1886–1953) descubrió que si un objeto está cargado, su carga siempre es un múltiplo de una unidad fundamental de carga, que se designa mediante el símbolo e. En términos modernos, decimos que la carga está cuantizada, lo cual significa que la carga ocurre en paquetes discretos que no se pueden subdividir más. Un objeto puede tener una carga de 6e, 62e, 63e, etc., pero nunca1 una carga fraccional de 60.5e o 60.22e. Otros experimentos en la época de Millikan demostraron que el electrón tiene una carga de 2e y el protón tiene una carga igual pero opuesta de 1e. Algunas partículas, como un neutrón, no tienen carga neta. Un átomo neutro (un átomo sin carga neta) contiene tantos protones como electrones. Ahora sabemos que el valor de e es 1.602 19 3 10219 C. (La unidad SI de carga eléctrica es el coulomb o C.)

515

b La carga se conserva

Cada electrón (carga negativa) transferido desde la barra a la seda deja una carga equivalente positiva en la barra.

Figura 15.2 Cuando una barra

15.2 Aislantes y conductores Las sustancias se pueden clasificar en términos de su habilidad para conducir carga eléctrica. En los conductores, las cargas eléctricas se mueven libremente en respuesta a una fuerza eléctrica. Todos los otros materiales se llaman aislantes. El vidrio y el caucho son aislantes. Cuando tales materiales se cargan mediante frotación, sólo el área frotada queda cargada y no hay tendencia de que la carga se mueva hacia otras regiones del material. En contraste, los materiales como cobre, aluminio y plata son buenos conductores. Cuando tales materiales se cargan en alguna pequeña región, la carga se distribuye por sí misma con facilidad sobre toda la superficie del material. Si sostiene una barra de cobre en su mano y frota la barra con lana o piel, no atraerá un trozo de papel. Esto puede sugerir que un metal no se puede cargar. Sin embargo, si sostiene la barra de cobre con un aislante y luego la frota con lana o piel, la barra permanece cargada y atrae al papel. En el primer caso, las cargas eléctricas producidas por la frotación se movieron fácilmente desde el cobre a través de su cuerpo y finalmente a tierra. En el segundo caso, el mango aislante evita el flujo de carga a tierra. Los semiconductores son una tercera clase de materiales y sus propiedades eléctricas están en algún lugar entre las de los aislantes y los conductores. Silicio y germanio son semiconductores bien conocidos que se usan ampliamente en la fabricación de una variedad de dispositivos electrónicos.

1 Existe fuerte evidencia de la existencia de partículas fundamentales llamadas quarks que tienen cargas de 6e/3 o 62e/3. La carga todavía está cuantizada, pero en unidades de 6e/3 en lugar de ±e. En el capítulo 30 se presenta un análisis más completo de los quarks y sus propiedades.

de vidrio se frota con seda, los electrones se transfieren del vidrio a la seda. Debido a la conservación de carga, cada electrón agrega carga negativa a la seda y una carga positiva igual queda en la barra. Además, puesto que las cargas se transfieren en paquetes discretos, las cargas en los dos objetos son 6e, 62e, 63e, etcétera.

516

CAPÍTULO 15 | Fuerzas eléctricas y campos eléctricos

Carga mediante conducción

Justo antes del contacto, la barra negativa repele los electrones de la esfera, lo que induce una carga positiva localizada.

Considere una barra de caucho con carga negativa que se pone en contacto con una esfera conductora neutra aislada. El exceso de electrones en la barra repele a los electrones en la esfera, lo que crea cargas positivas locales en la esfera neutra. En contacto, algunos electrones en la barra ahora son capaces de moverse hacia la esfera, como en la figura 15.3, lo que neutraliza las cargas positivas. Cuando la barra se retira, la esfera queda con una carga negativa neta. A este proceso se le conoce como carga mediante conducción. El objeto que se carga por tal proceso (la esfera) siempre queda con una carga que tiene el mismo signo que el objeto que efectúa la carga (la barra de caucho).

Carga mediante inducción

a Después del contacto, los electrones de la barra fluyen hacia la esfera, lo que neutraliza las cargas positivas locales.

b Cuando la barra se retira, la esfera queda con una carga negativa.

Figura 15.3 Carga de un objeto metálico mediante conducción.

Decimos que un objeto está aterrizado cuando se conecta a un alambre conductor o tubería de cobre introducida en la tierra. La tierra se puede considerar como un depósito infinito de electrones; en efecto, puede aceptar o suministrar un número ilimitado de electrones. Con esta idea en mente, es posible comprender la carga de un conductor mediante un proceso conocido como inducción. Considere una barra de caucho con carga negativa que se acerca a una esfera conductora neutra (no cargada) aislada, de modo que no hay ruta de conducción a tierra (figura 15.4). Inicialmente, la esfera es eléctricamente neutra (figura 15.4a). Cuando la barra con carga negativa se acerca más a la esfera, la fuerza repulsiva entre los electrones en la barra y los de la esfera provoca que algunos electrones se muevan hacia el lado de la esfera más alejado de la barra (figura 15.4b). La región de la esfera más cercana a la barra con carga negativa tiene un exceso de carga positiva debido a la migración de electrones lejos de dicha ubicación. Si un alambre conductor aterrizado se conecta a la esfera, como en la figura 15.4c, entonces algunos de los electrones dejan la esfera y viajan a tierra. Si el alambre a tierra se retira (figura 15.4d), entonces la esfera conductora queda con un exceso de carga positiva inducida. Finalmente, cuando la barra de caucho se remueve de la vecindad de la esfera (figura 15.4e), la carga positiva inducida permanece en la esfera no aterrizada. Aun cuando los núcleos atómicos con carga positiva permanecen fijos, este exceso de carga positiva se distribuye uniformemente sobre la superficie de la esfera no aterrizada debido a las fuerzas repulsivas entre las cargas iguales y la enorme movilidad de los electrones en un metal. En el proceso de inducir una carga sobre la esfera, la barra de caucho cargada no pierde parte de su carga negativa porque nunca entra en contacto con la esfera. Más aún, la esfera queda con una carga opuesta a la de la barra de caucho. Cargar un objeto mediante inducción no requiere contacto con el objeto que induce la carga. Un proceso similar para cargar mediante inducción en conductores también tiene lugar en los aislantes. En la mayoría de los átomos o moléculas neutras, el centro de carga positiva coincide con el centro de carga negativa. Sin embargo, en presencia de un objeto cargado, estos centros pueden separarse ligeramente, lo que resulta en más carga positiva sobre un lado de la molécula que en el otro. Este efecto se conoce como polarización. El realineamiento de carga dentro de moléculas individuales produce una carga inducida en la superficie del aislante, como se muestra en la figura 15.5a. Esta propiedad explica por qué un globo cargado mediante frotación se pegará a una pared eléctricamente neutra o por qué el peine que acabas de usar en el cabello atrae pequeños trozos de papel neutro.

■ Examen

rápido

15.1 Una pared neutra atrae un objeto suspendido A. Éste también es atraído por un objeto con carga positiva B. ¿Cuál de los siguientes enunciados es verdadero acerca del objeto A? a) No está cargado. b) Tiene carga negativa. c) Tiene carga positiva. d) Puede estar cargado o no cargado.

15.3 | Ley de Coulomb

15.3 Ley de Coulomb

Una esfera metálica neutra, con igual número de cargas positivas y negativas.

En 1785, Charles Coulomb (1736–1806) estableció experimentalmente la ley fundamental de la fuerza eléctrica entre dos partículas cargadas estacionarias.

Una fuerza eléctrica tiene las siguientes propiedades: 1. Está dirigida a lo largo de una recta que une las dos partículas y es inversamente proporcional al cuadrado de la distancia de separación r entre ellas. 2. Es proporcional al producto de las magnitudes de las cargas, 0 q1 0 y 0 q2 0, de las dos partículas. 3. Es atractiva si las cargas son de signo opuesto y repulsiva si las cargas tienen el mismo signo. A partir de estas observaciones, Coulomb propuso la siguiente forma matemática para la fuerza eléctrica entre dos cargas: La magnitud de la fuerza eléctrica F entre las cargas q 1 y q 2 separada por una distancia r está dada por F 5 ke

0 q1 0 0 q2 0 r2

La ecuación 15.1, conocida como ley de Coulomb, se aplica exactamente sólo a cargas puntuales y a distribuciones esféricas de cargas, en cuyo caso r es la distancia entre los dos centros de carga. Las fuerzas eléctricas entre cargas inmóviles se llaman fuerzas electrostáticas. Las cargas en movimiento, además, crean fuerzas magnéticas, que se estudian en el capítulo 19. El valor de la constante de Coulomb en la ecuación 15.1 depende de la elección de unidades. La unidad SI de carga es el coulomb (C). A partir del experimento, sabemos que la constante de Coulomb en unidades SI tiene el valor ke 5 8.987 5 3 109 N ? m2/C2

Los electrones en una esfera neutra se redistribuyen cuando una barra de caucho cargada se coloca cerca de la esfera. b

[15.1]

donde ke es una constante llamada constante de Coulomb.

[15.2]

Este número se puede redondear, dependiendo de la exactitud de otras cantidades en un problema dado. En el texto emplearemos dos o tres dígitos significativos, como siempre.

Cuando la esfera está aterrizada, algunos de sus electrones salen a través del alambre de tierra.

Cuando la conexión a tierra se retira, la esfera tiene exceso de carga positiva que no se distribuye uniformemente.

La barra cargada atrae el papel porque una separación de carga es inducida en las moléculas del papel.

Globo cargado a

. Charles D. Winters/Cengage Learning

Pared

El globo cargado positivamente induce una migración de cargas negativas en la superficie de la pared.

Cargas inducidas

517

Cuando la barra se retira, los electrones restantes se redistribuyen uniformemente y hay una distribución uniforme neta de carga positiva sobre la esfera. e

Figura 15.4 Carga de un objeto b

Figura 15.5 a) Un globo cargado es acercado a una pared aislante. b) Una barra de carga es acercada a trozos de papel.

metálico mediante inducción. a) Una esfera metálica neutra b) una barra de caucho cargada se coloca cerca de la esfera c) la esfera está aterrizada d) la conexión a tierra se retira e) la barra se retira.

518

CAPÍTULO 15 | Fuerzas eléctricas y campos eléctricos Tabla 15.1 Carga y masa de electrón, protón y neutrón

AIP Emilio Segre Visual Archives, E. Scott Barr Collection

Partícula

Charles Coulomb (1736-1806) La principal contribución de Coulomb a la ciencia fue en el campo de la electrostática y el magnetismo. Durante su vida, también investigó las resistencias de los materiales e identificó las fuerzas que afectan a los objetos en vigas y, por lo tanto, contribuyó al campo de la mecánica estructural.

Carga (C)

Masa (kg)

219

9.11 3 10231 1.67 3 10227 1.67 3 10227

21.60 3 10 11.60 3 10219 0

Electrón Protón Neutrón

La carga sobre el protón tiene una magnitud de e 5 1.6 3 10219 C. Por lo tanto, se necesitarían 1/e 5 6.3 3 1018 protones para crear una carga total de 11.0 C. Del mismo modo, 6.3 3 1018 electrones tendrían una carga de 21.0 C. Compare esta carga con el número de electrones libres en 1 cm3 de cobre, que está en el orden de 1023. Aún así, 1.0 C es una cantidad muy grande. En experimentos electrostáticos típicos en los que una barra de caucho o vidrio se carga mediante fricción, hay una carga neta en el orden de 1026 C (5 1 mC). Sólo una fracción muy pequeña de la carga total disponible se transfiere entre la barra y el material que frota. La tabla 15.1 menciona las cargas y masas de electrón, protón y neutrón. Cuando use la ley de fuerza de Coulomb, recuerde que la fuerza es una cantidad vectorial y se debe tratar en concordancia. La figura activa 15.6a muestra la fuerza de repulsión eléctrica entre dos partículas con carga positiva. Como otrasS fuerzas, las fuerzas eléctricas S y F son iguales en magniobedecen la tercera ley de Newton; por lo tanto, las fuerzas F 12 21 S denota la fuerza que ejerce la partícula tud pero opuestas en dirección. (La notación F 12 S 1 sobre la partícula 2; del mismo modo, F 21 es la fuerza que ejerce la partícula 2 sobre la partícula 1.) A partir de la tercera ley de Newton, F12 y F21 siempre son iguales sin importar si q 1 y q 2 tienen la misma magnitud.

■ Examen

rápido

15.2 El objeto A tiene una carga de 12 mC y el objeto B una carga de 16 mC. ¿Cuál enunciado es verdadero? S

a) F AB 5 23F BA b) F AB 5 2F BA c) 3F AB 5 2F BA

La fuerza de Coulomb es similar a la fuerza gravitacional. Ambas actúan a una distancia sin contacto directo. Ambas son inversamente proporcionales a la distancia al cuadrado, con la fuerza dirigida a lo largo de una recta que conecta los dos cuerpos. La forma matemática es la misma, con las masas m 1 y m 2 en la ley de Newton sustituidas por q 1 y q 2 en la ley de Coulomb y con la constante ke de Coulomb en sustitución de la constante G de Newton. Existen dos diferencias importantes: 1) las fuerzas eléctricas pueden ser atractivas o repulsivas, pero las fuerzas gravitacionales siempre son atractivas y 2) la fuerza eléctrica entre partículas elementales cargadas es mucho más intensa que la fuerza gravitacional entre las mismas partículas, como lo demuestra el siguiente ejemplo.

Figura activa 15.6 Dos cargas puntuales separadas una distancia r ejercen una fuerza mutua dada por la ley de Coulomb. La fuerza sobre q 1 es igual en magnitud y opuesta en dirección a la fuerza sobre q 2.

Cuando las cargas son de signo opuesto, la fuerza es atractiva.

Cuando las cargas son del mismo signo, la fuerza es repulsiva.

F12

F21

15.3 | Ley de Coulomb ■

EJEMPLO 15.1

519

Fuerzas en un átomo de hidrógeno

OB JET I VO Contrastar las magnitudes de una fuerza eléctrica y una fuerza gravitacional. PROBLEMA El electrón y el protón de un átomo de hidrógeno están separados (en promedio) por una distancia de aproximadamente 5.3 3 10211 m. a) Determine las magnitudes de la fuerza eléctrica y la fuerza gravitacional que cada partícula ejerce sobre la otra y la razón de la fuerza eléctrica Fe a la fuerza gravitacional Fg . b) Calcule la aceleración causada por la fuerza eléctrica del protón sobre el electrón. Repita para la aceleración gravitacional. ESTR ATEGI A Resolver este problema sólo es cuestión de sustituir cantidades conocidas en las dos leyes de fuerza y luego encontrar la razón. SOLUCIÓN

a) Calcule las magnitudes de las fuerzas eléctrica y gravitacional, y encuentre la razón Fe/Fg . Sustituya 0 q 1 0 5 0 q 2 0 5 e y la distancia en la ley de Coulomb para encontrar la fuerza eléctrica:

Fe 5 k e

Sustituya las masas y la distancia en la ley de gravedad de Newton para encontrar la fuerza gravitacional:

Fg 5 G

0e02 r

5 a8.99 3 109

N # m2 1 1.6 3 10219 C 2 2 b 1 5.3 3 10211 m 2 2 C2

5 8.2 3 1028 N m em p r2

5 a6.67 3 10211

231 227 N # m2 1 9.11 3 10 kg 2 1 1.67 3 10 kg 2 b 1 5.3 3 10211 m 2 2 kg2

5 3.6 3 10247 N Encuentre la razón entre las dos fuerzas:

Fe 5 2.3 3 1039 Fg

b) Calcule la aceleración del electrón causada por la fuerza eléctrica. Repita para la aceleración gravitacional. Use la segunda ley de Newton y la fuerza eléctrica que encontró en el inciso a):

m e a e 5 Fe

ae 5

Use la segunda ley de Newton y la fuerza gravitacional que encontró en el inciso a):

m e a g 5 Fg

ag 5

Fe 8.2 3 10 28 N 5 5 9.0 3 1022 m/s2 me 9.11 3 10 231 kg Fg me

3.6 3 10 247 N 5 4.0 3 10217 m/s2 9.11 3 10 231 kg

COMENTAR IOS La fuerza gravitacional entre los constituyentes cargados del átomo es despreciable en comparación con

la fuerza eléctrica entre ellos. Sin embargo, la fuerza eléctrica es tan intensa que cualquier carga neta sobre un objeto atrae rápidamente cargas opuestas cercanas, lo que neutraliza el objeto. Como resultado, la gravedad juega un mayor papel en la mecánica de los objetos en movimiento de la vida diaria. PREGUNTA 1 5.1 Si la distancia entre dos cargas se duplica, ¿en qué factor cambia la magnitud de la fuerza eléctrica? E JERCICIO 1 5.1 a) Encuentre la magnitud de la fuerza eléctrica entre dos protones separados por 1 femtómetro (10215 m), aproximadamente la distancia entre dos protones en el núcleo de un átomo de helio. b) Si los protones no se mantienen unidos por la fuerza nuclear fuerte, ¿cuál sería su aceleración inicial debido a la fuerza eléctrica entre ellos? RESPUESTAS a) 2 3 102 N b) 1 3 1029 m/s2

El principio de superposición Cuando un número de cargas separadas actúa sobre la carga de interés, cada una ejerce una fuerza eléctrica. Estas fuerzas eléctricas se pueden calcular por separado, una a la vez,

520

CAPÍTULO 15 | Fuerzas eléctricas y campos eléctricos

y luego sumarse como vectores. Éste es otro ejemplo del principio de superposición. A continuación se ilustra este procedimiento en una dimensión.

■

EJEMPLO 15.2

Encontrar equilibrio electrostático y

OB JET I VO Aplicar la ley de Coulomb en una dimensión. PROBLEMA Tres cargas yacen a lo largo del eje x, como en la figura

2.0 m

15.7. La carga positiva q 1 5 15 mC está en x 5 2.0 m, y la carga positiva q 2 5 6.0 mC está en el origen. ¿Dónde debe colocarse una carga negativa q 3 sobre el eje x, de modo que la fuerza eléctrica resultante sobre ella sea cero?

2.0 x

F23 q 3

F13

ESTR ATEGI A Si q 3 está a la derecha o a la izquierda de las otras dos cargas, la fuerza neta sobre q 3 no puede ser cero porque entonces S S q 3 se debe Figura 15.7 (Ejemplo 15.2) Tres cargas puntuales se coloF 13 y F 23 actúan en la misma dirección. En consecuencia, S S can a lo largo del eje x. La carga q 3 es negativa, mientras que encontrar entre las otras dos cargas. Escriba F 13 y F 23 en términos q 1 y q 2 son positivas. Si la fuerza resultante sobre q 3 es cero, la de la posición coordenada desconocida x, luego súmelas e iguale a fuerza FS ejercida por q sobre q debe ser igual en magnitud 13 1 3 cero y resuelva para la incógnita. La solución se puede obtener con y opuesta a la fuerza FS23 ejercida por q 2 sobre q 3. la fórmula cuadrática. SOLUCIÓN

Escriba la componente x de F 13:

F13x 5 1k e

1 15 3 1026 C 2 0 q 3 0 1 2.0 m 2 x 2 2 1 6.0 3 1026 C 2 0 q 3 0

Escriba la componente x de F 23:

F23x 5 2k e

Iguale la suma a cero:

Cancele ke , 1026 y q 3 de la ecuación y reordene términos (las cifras significativas explícitas y las unidades se suspenden temporalmente por claridad):

(1)

Escriba esta ecuación en forma cuadrática estándar, ax 2 1 bx 1 c 5 0:

6(4 2 4x 1 x 2) 5 15x 2 S

Aplique la fórmula cuadrática:

Sólo la raíz positiva tiene sentido:

x 5 0.77 m

1 15 3 1026 C 2 0 q 3 0 1 2.0 m 2 x 2

2 ke

1 6.0 3 1026 C 2 0 q 3 0 x2

6(2 2 x)2 5 15x 2

2(4 2 4x 1 x 2) 5 5x 2

3x 2 1 8x 2 8 5 0 28 6 !64 2 1 4 2 1 3 2 1 28 2 24 6 2!10 5 2#3 3

COMENTAR IOS Advierta que se requirió razonamiento físico para elegir entre dos posibles respuestas para x, que casi

siempre es el caso cuando se involucran ecuaciones cuadráticas. Podría evitarse el uso de la fórmula cuadrática al tomar la raíz cuadrada de ambos lados de la ecuación (1); sin embargo, con frecuencia este atajo no está disponible. PREGUNTA 15. 2 Si q 1 tiene la misma magnitud que antes, pero es negativa, ¿en qué región a lo largo del eje x sería posi-

ble que la fuerza eléctrica neta sobre q 3 sea cero? a) x , 0 b) 0 , x , 2 m c) 2 m , x

E JERCICIO 1 5. 2 Tres cargas se encuentran a lo largo del eje x. Una carga positiva q 1 5 10.0 mC está en x 5 1.00 m, y una carga negativa q 2 5 22.00 mC está en el origen. ¿Dónde se debe colocar una carga positiva q 3 sobre el eje x de modo que la fuerza resultante sea cero? RESPUESTA x 5 20.809 m

15.3 | Ley de Coulomb ■

EJEMPLO 15.3

521

Un triángulo de carga y

OB JET I VO Aplicar la ley de Coulomb en dos dimensiones.

F13

PROBLEMA Considere tres cargas puntuales en las esquinas

de un triángulo, como se muestra en la figura 15.8, donde q 1 5 6.00 3 1029 C, q 2 5 22.00 3 1029 C y q 3S5 5.00 3 1029 C. por q 2 a) Encuentre los componentes de la fuerza F 23 ejercida S sobre q 3. b) Encuentre las componentes de la fuerza F 13 ejercida por q 1 sobre q 3. c) Encuentre la fuerza resultante sobre q 3, en términos de las componentes y también en términos de magnitud y dirección. ESTR ATEGI A La ley de Coulomb da la magnitud de cada fuerza, que se puede separar con trigonometría de triángulo recto en componentes x y y. Sume los vectores en forma de componentes y luego encuentre la magnitud y dirección del vector resultante.

F23

4.00 m

3.00 m

36.9

F 13 sen 36.9

F 13 cos 36.9

5.00 m

Figura 15.8 (Ejemplo 15.3) La fuerza ejercida por q 1 sobre q 3 es S S S F 13. La fuerza ejercida por q 2 sobre q 3 es F 23. La fuerza resultante F 3 S S ejercida sobre q 3 es la suma vectorial F 13 1 F 23.

SOLUCIÓN

a) Determine las componentes de la fuerza ejercida por q 2 sobre q 3. S

Encuentre la magnitud de F 23 con la ley de Coulomb:

F23 5 k e

0 q2 0 0 q3 0 r2

5 1 8.99 3 109 N # m2/C2 2

1 2.00 3 1029 C 2 1 5.00 3 1029 C 2 1 4.00 m 2 2

F 23 5 5.62 3 1029 N S

Puesto que F 23 es horizontal y apunta en la dirección negativa, el negativo de la magnitud proporciona la componente x, y la componente y es cero:

F 23x 5 25.62 3 1029 N F 23y 5 0

b) Determine las componentes de la fuerza ejercida por q 1 sobre q 3. S

Encuentre la magnitud de F 13:

F13 5 k e

0 q1 0 0 q3 0 r2

5 1 8.99 3 109 N # m2/C2 2

1 6.00 3 1029 C 2 1 5.00 3 1029 C 2 1 5.00 m 2 2

F 13 5 1.08 3 1028 N UseSel triángulo dado para encontrar las componentes de F 13:

F 13x 5 F 13 cos u 5 (1.08 3 1028 N) cos (36.9°) 5 8.64 3 1029 N F 13y 5 F 13 sen u 5 (1.08 3 1028 N) sen (36.9°) 5 6.48 3 1029 N

c) Determine las componentes del vector resultante. Sume las componentes x para encontrar la resultante Fx:

Fx 5 25.62 3 1029 N 1 8.64 3 1029 N 5 3.02 3 1029 N

Sume las componentes y para encontrar la resultante F y:

F y 5 0 1 6.48 3 1029 N 5 6.48 3 1029 N

Encuentre la magnitud de la fuerza resultante sobre la carga q 3, con el uso del teorema de Pitágoras:

0 F 0 5 "Fx 2 1 Fy 2

5 " 1 3.01 3 1029 N 2 2 1 1 6.50 3 1029 N 2 2 5 7.15 3 1029 N

Determine el ángulo que la fuerza resultante forma con respecto al eje x positivo:

Fy 6.48 3 1029 N u 5 tan21 a b 5 tan21 a b 5 65.0° Fx 3.02 3 1029 N (continúa)

CAPÍTULO 15 | Fuerzas eléctricas y campos eléctricos

522

COMENTAR IOS Los métodos utilizados aquí son como los empleados con la ley de gravedad de Newton en dos dimensiones. PREGUNTA 1 5. 3 Sin calcular realmente la fuerza eléctrica sobre q 2, determine el cuadrante hacia donde apunta el vector

de fuerza eléctrica. E JERCICIO 1 5. 3 Con el mismo triángulo, encuentre las componentes vectoriales de la fuerza eléctrica sobre q 1, así como la magnitud y dirección del vector. RESPUESTAS Fx 5 28.64 3 1029 N, F y 5 5.52 3 1029 N, F 5 1.03 3 1028 N, u 5 147°

15.4 El campo eléctrico

q0 S E Carga de prueba

Carga fuente

Figura 15.9 Un pequeño objeto con una carga positiva q 0, colocado cerca de un objeto con una carga positiva mayor Q, experimenta un S campo eléctrico E dirigido como se muestra. La magnitud del campo eléctrico en la posición de q 0 se define como la fuerza eléctrica sobre q 0 dividida entre la carga q 0.

Figura 15.10 a) El campo eléctrico en A debido a la esfera con carga negativa es hacia abajo, hacia la carga negativa. b) El campo eléctrico en P debido a la esfera conductora con carga positiva es hacia arriba, alejándose de la carga positiva. c) Una carga de prueba q 0 colocada en P causará un reordenamiento de carga sobre la esfera, a menos que q 0 sea muy pequeña en comparación con la carga sobre la esfera.

La fuerza gravitacional y la fuerza electrostática son capaces de actuar a lo largo del espacio, lo que produce un efecto incluso cuando no hay algún contacto físico entre los objetos involucrados. Las fuerzas de campo se pueden estudiar en varias formas, pero un enfoque desarrollado por Michael Faraday (1791–1867) es el más práctico. En este enfoque, se dice que existe un campo eléctrico en la región de espacio alrededor de un objeto cargado. El campo eléctrico ejerce una fuerza eléctrica sobre cualquier otro objeto cargado dentro del campo. Esto difiere del concepto de la ley de Coulomb de una fuerza ejercida a una distancia en que la fuerza ahora se ejerce por algo, el campo, que está en la misma posición que el objeto cargado. La figura 15.9 muestra un objeto con una pequeña carga positiva q 0 colocada cerca de un segundo objeto con una carga positiva mucho más grande Q. S

El campo eléctrico E producido por una carga Q en la Sposición de una pequeña carga “de prueba” q 0 se define como la fuerza eléctrica F ejercida por Q sobre q 0, dividida entre la carga de prueba q 0: S

F q0

[15.3]

Unidad SI: newton por coulomb (N/C) Conceptual y experimentalmente, se requiere que la carga de prueba q 0 sea muy pequeña (arbitrariamente pequeña, de hecho), de modo que no cause reordenamiento significatiS vo de la carga que crea el campo eléctrico E. Sin embargo, matemáticamente, el tamaño de la carga de prueba no hace diferencia: el cálculo resulta el mismo, sin importar lo anterior. En vista de esto, el uso de q 0 5 1 C en la ecuación 15.3 puede ser conveniente, si no riguroso. Cuando se usa una carga de prueba positiva, el campo eléctrico siempre tiene la misma dirección que la fuerza eléctrica sobre la carga de prueba, lo que se sigue a partir de la ecuación 15.3. Por lo tanto, en la figura 15.9, la dirección del campo eléctrico es horizontal y hacia la derecha. El campo eléctrico en el punto A de la figura 15.10a es vertical y hacia abajo, porque en dicho punto una carga de prueba positiva se atraería hacia la esfera con carga negativa.

q0 P

15.4 | El campo eléctrico

Una vez que se conoce el campo eléctrico debido a un ordenamiento dado de cargas en algún punto, la fuerza sobre cualquier partícula con carga q colocada en dicho punto se puede calcular a partir de un reordenamiento de la ecuación 15.3: S

F 5 qE

F 5 ke

Si q es positiva, el campo eléctrico en P apunta radialmente hacia afuera desde q.

[15.4]

Aquí, q 0 se sustituyó con q, que no necesita ser una simple cargaS de prueba. Como se muestra en la figura activa 15.11, la dirección de E es la dirección de la fuerza que actúa sobre una carga de prueba positiva q 0 colocada en el campo. Se dice que en un punto existe un campo eléctrico si en dicho lugar una carga de prueba experimenta una fuerza eléctrica. Considere una carga puntual q ubicada a una distancia r de una carga de prueba q 0. De acuerdo con la ley de Coulomb, la magnitud de la fuerza eléctrica de la carga q sobre la carga de prueba es 0 q 0 0 q0 0 r2

[15.5]

0q0

Si q es negativa, el campo eléctrico en P apunta radialmente hacia adentro, hacia q. q0 P q

La ecuación 15.6 puntualiza una importante propiedad de los campos eléctricos que los convierte en cantidades útiles para describir los fenómenos eléctricos. Como la ecuación indica, un campo eléctrico en un punto dado depende sólo de la carga q sobre el objeto que establece el campo y la distancia r desde dicho objeto hacia un punto específico en el espacio. Como resultado, se puede decir que en el punto P de la figura activa 15.11 existe un campo eléctrico haya o no una carga de prueba en P. El principio de superposición se sostiene cuando se calcula el campo eléctrico debido a un grupo de cargas puntuales. Primero use la ecuación 15.6 para calcular el campo eléctrico producido por cada carga individualmente en un punto y luego sume los campos eléctricos como vectores. También es importante explotar cualquier simetría de la distribución de carga. Por ejemplo, si en x 5 a y x 5 2a se colocan cargas iguales, el campo eléctrico es cero en el origen, por simetría. De igual modo, si el eje x tiene una distribución uniforme de carga positiva, se puede suponer por simetría que el campo eléctrico apunta alejándose del eje x y es cero paralelo a dicho eje.

■ Examen

rápido

15.3 Una carga de prueba de 13 mC está en un punto P donde el campo eléctrico debido a otras cargas se dirige hacia la derecha y tiene una magnitud de 4 3 106 N/C. Si la carga de prueba se sustituye con una carga de 23 mC, el campo eléctrico en P a) tiene la misma magnitud que antes, pero cambia de dirección, b) aumenta en magnitud y cambia de dirección, c) permanece igual, d) disminuye en magnitud y cambia de dirección. 15.4 Un anillo circular de carga, con radio b, tiene una carga total q distribuida uniformemente a su alrededor. Determine la magnitud del campo eléctrico en el centro del anillo. a) 0 b) ke q/b 2 c) ke q 2/b 2 d) ke q 2/b e) ninguna de las anteriores respuestas es correcta. 15.5 Un electrón “libre” y un protón “libre” se colocan en un campo eléctrico idéntico. ¿Cuál de los siguientes enunciados es verdadero? a) Sobre cada partícula actúa la misma fuerza eléctrica y tiene la misma aceleración. b) La fuerza eléctrica sobre el protón es mayor en magnitud que la fuerza eléctrica sobre el electrón, pero en la dirección opuesta. c) La fuerza eléctrica sobre el protón es igual en magnitud a la fuerza eléctrica sobre el electrón, pero en la dirección opuesta. d) La magnitud de la aceleración del electrón es mayor que la del protón. e) Ambas partículas tienen la misma aceleración.

[15.6]

Puesto que la magnitud del campo eléctrico en la posición de la carga de prueba se define como E 5 F/q 0, vemos que la magnitud del campo eléctrico debido a la carga q en la posición de q 0 es E 5 ke

523

Figura activa 15.11 Una carga de prueba q 0 en P está a una distancia r de una carga puntual q.

524 ■

CAPÍTULO 15 | Fuerzas eléctricas y campos eléctricos

EJEMPLO 15.4

Aceite electrificado

OB JET I VO Usar las fuerzas y campos eléctricos, junto con la segunda ley de Newton, en un problema unidimensional. PROBLEMA En un experimento, diminutas gotas de aceite adquieren una pequeña carga negativa mientras caen a través de un vacío (presión 5 0). Un campo eléctrico de magnitud 5.92 3 104 N/C apunta en línea recta hacia abajo. a) Se observa que una gotita en particular permanece suspendida contra la gravedad. Si la masa de la gotita es 2.93 3 10215 kg, determine la carga que porta la gotita. b) Otra gotita de la misma masa cae 10.3 cm desde el reposo en 0.250 s, de nuevo moviéndose a través de un vacío. Determine la carga que porta la gotita. S

ESTR ATEGI A Use la segunda ley de Newton con las fuerzas gravitacional y eléctrica. En ambas partes el campo eléctrico E

apunta hacia abajo, que se toma como la dirección negativa, como es usual. En la parte a), la aceleración es igual a cero. En el inciso b), la aceleración es uniforme, de modo que las ecuaciones cinemáticas dan la aceleración. Entonces la ley de Newton se puede resolver para q. SOLUCIÓN

a) Determine la carga sobre la gotita suspendida. Aplique la segunda ley de Newton a la gotita en la dirección vertical:

(1) ma 5 o F 5 2mg 1 Eq

E apunta hacia abajo, por lo tanto es negativo. Sea a 5 0 en la ecuación (1) y resuelva para q:

mg E

1 2.93 3 10215 kg 2 1 9.80 m/s 2 2 25.92 3 104 N/C

5 24.85 3 10219 C

b) Determine la carga sobre la gotita que cae. Use la ecuación de desplazamiento cinemático para encontrar la aceleración:

Dy 5 12at 2 1 v 0t

Sustituya )y 5 20.103 m, t 5 0.250 s y v 0 5 0:

20.103 m 5 12 a 1 0.250 s 2 2

Resuelva la ecuación (1) para q y sustituya:

q5 5

a 5 23.30 m/s 2

m1a 1 g2 E 1 2.93 3 10215 kg 2 1 23.30 m/s 2 1 9.80 m/s 2 2 25.92 3 104 N/C

5 23.22 3 10219 C COMENTAR IOS Este ejemplo muestra características similares al experimento de la gota de aceite de Millikan que se estudió en la sección 15.7 y que determinó el valor de la carga eléctrica fundamental e. Observe que, en ambas partes del ejemplo, la carga casi es un múltiplo de e. PREGUNTA 1 5.4 ¿Cuál sería la aceleración de la gota de aceite en el inciso a), si el campo eléctrico súbitamente invierte su

dirección sin cambiar su magnitud? E JERCICIO 1 5.4 Suponga que una gota de masa desconocida permanece suspendida contra la gravedad cuando E 5 22.70 3

105 N/C. ¿Cuál es la masa mínima de la gota?

RESPUESTA 4.41 3 10215 kg

■

ESTRATEGI A PARA LA SOLUCIÓN DE PROBLEMAS

Cálculo de fuerzas y campos eléctricos El siguiente procedimiento se utiliza para calcular fuerzas eléctricas. El mismo se puede usar para calcular un campo eléctrico, simplemente sustituyendo la carga de interés, q, con una carga de prueba conveniente y al final dividir entre la carga de prueba: 1. Dibuje un diagrama de las cargas en el problema. 2. Identifique la carga de interés, q, y enciérrela en un círculo. 3. Convierta todas las unidades a SI, con cargas en coulombs y distancias en metros, para ser consistente con el valor SI de la constante de Coulomb k e . 4. Aplique la ley de Coulomb. Para cada carga Q, determine la fuerza eléctrica sobre la carga de interés, q. La magnitud de la fuerza se puede encontrar a partir de la ley de Coulomb.

15.4 | El campo eléctrico

525

La dirección vectorial de la fuerza eléctrica es a lo largo de la recta de las dos cargas, con dirección alejándose de Q si las cargas tienen el mismo signo y hacia Q si las cargas tienen el signo opuesto. Determine el ángulo u que este vector forma con el eje x positivo. La componente x de la fuerza eléctrica ejercida por Q sobre q será F cos u, y la componente y será F sen u. 5. Sume todas las componentes x, y obtenga la componente x de la fuerza eléctrica resultante. 6. Sume todas las componentes y, y obtenga la componente y de la fuerza eléctrica resultante. 7. Use el teorema de Pitágoras y trigonometría para encontrar la magnitud y dirección de la fuerza resultante si se desea.

■

EJEMPLO 15.5

Campo eléctrico debido a dos cargas puntuales y

OBJETIVO Usar el principio de superposición para

calcular el campo eléctrico debido a dos cargas puntuales.

E1 S

PROBLEMA La carga q 1 5 7.00 mC está en el ori-

gen y la carga q 2 5 25.00 mC está en el eje x, 0.300 m del origen (figura 15.12). a) Encuentre la magnitud y dirección del campo eléctrico en el punto P, que tiene coordenadas (0, 0.400) m. b) Encuentre la fuerza sobre una carga de 2.00 3 1028 C colocada en P. ESTR ATEGI A Siga la estrategia para solución de problemas, encuentre el campo eléctrico en el punto P debido a cada carga individual en términos de las componentes x y y, luego sume las componentes de cada tipo para obtener las componentes x y y del campo eléctrico resultante en P. La magnitud de la fuerza en el inciso b) se puede encontrar al simplemente multiplicar la magnitud del campo eléctrico por la carga.

f P

0.400 m

0.500 m

Figura 15.12 (Ejemplo 15.5) El S

campo eléctrico resultante E en P es S S igual a la suma vectorial E 1 1 E 2, S donde E 1 es el campo debido a la S carga positiva q 1 y E 2 es el campo debido a la carga negativa q 2.

0.300 m

SOLUCIÓN

a) Calcule el campo eléctrico en P. S

Encuentre la magnitud de E1 con la ecuación 15.6:

E1 5 k e

0 q1 0 r1 2

5 1 8.99 3 109 N # m2/C2 2

1 7.00 3 1026 C 2 1 0.400 m 2 2

5 3.93 3 105 N/C

El vector E1 es vertical y forma un ángulo de 90° con respecto al eje positivo x. Use este hecho para encontrar sus componentes: S

A continuación, encuentre la magnitud de E2, de nuevo con la ecuación 15.6: S

Obtenga la componente x de E2, a partir del triángulo en la figura 15.12 para encontrar cos u:

Obtenga la componente y de la misma forma, pero se tiene que proporcionar un signo menos para sen u porque esta componente se dirige hacia abajo:

E 1x 5 E 1 cos (90°) 5 0 E 1y 5 E 1 sen (90°) 5 3.93 3 105 N/C 0 q2 0 1 5.00 3 1026 C 2 E 2 5 k e 2 5 1 8.99 3 109 N # m2/C2 2 1 0.500 m 2 2 r2 5 1.80 3 105 N/C cos u 5

ady hip

0.300 5 0.600 0.500

E 2x 5 E 2 cos u 5 (1.80 3 105 N/C)(0.600) 5 1.08 3 105 N/C op 0.400 5 5 0.800 sen u 5 hip 0.500 E 2y 5 E 2 sen u 5 (1.80 3 105 N/C)(20.800) 5 21.44 3 105 N/C (continúa)

526

CAPÍTULO 15 | Fuerzas eléctricas y campos eléctricos

Sume las componentes x para obtener la componente x del vector resultante:

Ex 5 E 1x 1 E 2x 5 0 1 1.08 3 105 N/C 5 1.08 3 105 N/C

Sume las componentes y para obtener la componente y del vector resultante:

Ey 5 E 1y 1 E 2y 5 3.93 3 105 N/C 2 1.44 3 105 N/C

Use el teorema de Pitágoras para encontrar la magnitud del vector resultante:

E 5 "E x 2 1 E y 2 5 2.71 3 105 N/C

La función tangente inversa produce la dirección del vector resultante:

f 5 tan21 a

Ey 5 2.49 3 105 N/C

Ey Ex

b 5 tan21 a

2.49 3 105 N/C b 5 66.6° 1.08 3 105 N/C

b) Determine la fuerza sobre una carga de 2.00 3 1028 C colocada en P. Calcule laSmagnitud de la fuerza (la dirección es la misma que la de E porque la carga es positiva):

F 5 Eq 5 (2.71 3 105 N/C)(2.00 3 1028 C) 5 5.42 3 1023 N

COMENTAR IOS En este problema hubo muchos pasos, pero cada uno fue muy corto. Cuando se atacan tales problemas,

es importante enfocarse en un pequeño paso a la vez. La solución no proviene de un salto de genialidad, sino del ensamble de algunas partes relativamente sencillas. PREGUNTA 1 5. 5 Suponga que q 2 se mueve lentamente hacia la derecha. ¿Qué ocurriría con el ángulo f? E JERCICIO 1 5. 5 a) Coloque una carga de 27.00 mC en el punto P y encuentre la magnitud y dirección del campo eléctrico en la ubicación de q 2 debido a q 1 y la carga en P. b) Determine la magnitud y dirección de la fuerza sobre q 2. RESPUESTAS a) 5.84 3 105 N/C, f 5 20.2 °

b) F 5 2.92 N, f 5 200 °.

15.5 Líneas de campo eléctrico Un conveniente auxiliar para visualizar los patrones de campo eléctrico es dibujar líneas que apuntan en la dirección del vector de campo eléctrico en cualquier punto. Estas líneas, que introdujo Michael Faraday y llamó líneas de campo eléctrico, se relacionan con el campo eléctrico en cualquier región del espacio en la siguiente forma: S

1. El vector de campo eléctrico E es tangente a las líneas del campo eléctrico en cada punto. 2. El número de líneas por unidad de área a través de una superficie perpendicular a las líneas es proporcional a la intensidad del campo eléctrico en una región dada. Tip 15.1 Las líneas de campo eléctrico no son trayectorias de partículas Las líneas de campo eléctrico no son objetos materiales. Se usan solamente como una representación visual del campo eléctrico en varias posiciones. Excepto en casos especiales, no representan la trayectoria de una partícula cargada liberada en un campo eléctrico.

Observe que E es grande cuando las líneas de campo están juntas y pequeño cuando las líneas están separadas. La figura 15.13a muestra algunas líneas de campo eléctrico representativas para una sola carga puntual positiva. Este dibujo bidimensional contiene sólo las líneas de campo que yacen en el plano que contiene la carga puntual. En realidad, las líneas se dirigen radialmente hacia afuera desde la carga en todas direcciones, un poco como las púas de un puerco espín enojado. Puesto que una carga q repelería una carga de prueba positiva colocada en este campo, las líneas se dirigen radialmente alejándose de la carga positiva. Las líneas de campo eléctrico para una sola carga puntual negativa se dirigen hacia la carga (figura 15.13b) porque una carga de prueba positiva es atraída por una carga negativa. En cualquier caso, las líneas son radiales y se extienden hacia el infinito. Observe que las

15.5 | Líneas de campo eléctrico Para una carga puntual positiva, las líneas radian hacia afuera.

Para una carga puntual negativa las líneas convergen hacia adentro.

527

–q

Figura 15.13 a), b) Líneas de campo eléctrico para una carga puntual. Observe que las figuras sólo muestran aquellas líneas de campo que yacen en el plano de la página.

líneas están más juntas conforme se acercan a la carga, lo que indica que la intensidad del campo aumenta. La ecuación 15.6 verifica que, de hecho, éste es el caso. Las reglas para dibujar líneas de campo eléctrico para cualquier distribución de carga se siguen directamente de la relación entre líneas de campo eléctrico y vectores de campo eléctrico: 1. Las líneas para un grupo de cargas puntuales deben comenzar en las cargas positivas y terminar en las cargas negativas. En el caso de un exceso de carga, algunas líneas comenzarán o terminarán infinitamente lejos. 2. El número de líneas dibujadas que salen de una carga positiva o terminan en una carga negativa es proporcional a la magnitud de la carga. 3. Dos líneas de carga no pueden cruzarse una a otra. La figura 15.14 muestra la hermosa simetría de las líneas de campo eléctrico para dos cargas puntuales de igual magnitud pero signo opuesto. Esta configuración de carga se llama dipolo eléctrico. Observe que el número de líneas que comienzan en la carga positiva debe ser igual al número de las que terminan en la carga negativa. En puntos muy cercanos a cualquier carga, las líneas son casi radiales. La alta densidad de las líneas entre las cargas indica un intenso campo eléctrico en esta región. La figura 15.15 muestra las líneas de campo eléctrico en la vecindad de dos cargas puntuales positivas iguales. De nuevo, cerca de cualquier carga las líneas son casi radiales. El mismo número de líneas surge de cada carga porque las cargas son iguales en magnitud. A

Figura 15.15 Líneas de campo eléctrico para dos cargas puntuales positivas. Los puntos A, B y C se analizan en la pregunta rápida 15.6.

El número de las líneas que salen de la carga positiva es igual al número de las que terminan en la carga negativa.

Figura 15.14 Líneas de campo eléctrico para dos cargas puntuales iguales y opuestas (un dipolo eléctrico).

528

CAPÍTULO 15 | Fuerzas eléctricas y campos eléctricos

Dos líneas salen de la carga 2q para cada línea que termina en q.

grandes distancias de las cargas, el campo es aproximadamente igual al de una sola carga puntual de magnitud 2q. La protuberancia de las líneas de campo eléctrico entre las cargas refleja la naturaleza repulsiva de la fuerza eléctrica entre cargas iguales. Además, la baja densidad de las líneas de campo entre las cargas indica un campo débil en esta región, a diferencia del dipolo. Finalmente, la figura activa 15.16 es un bosquejo de las líneas de campo eléctrico asociado con la carga positiva 12q y la carga negativa 2q. En este caso, el número de líneas que salen de la carga 12q es el doble del número de las que terminan en la carga 2q. Por lo tanto, sólo la mitad de las líneas que salen de la carga positiva terminan en la carga negativa. La mitad restante termina en las cargas negativas que se supuso se ubican en el infinito. A grandes distancias de las cargas (grande en comparación con la separación de las cargas), las líneas de campo eléctrico son equivalentes a las de una sola carga 1q. ■ Examen

Figura activa 15.16 Líneas de campo eléctrico para una carga puntual de 12q y una segunda carga puntual de 2q. ■

rápido

15.6 Clasifique las magnitudes del campo eléctrico en los puntos A, B y C en la figura 15.15, de mayor a menor. a) A, B, C b) A, C, B c) C, A, B d) La respuesta no se puede determinar mediante inspección visual.

FÍSICA APLICADA 15.1

Medición de los campos eléctricos atmosféricos

El campo eléctrico cerca de la superficie de la Tierra con buen clima es de aproximadamente 100 N/C hacia abajo. Bajo una nube de tormenta, el campo eléctrico puede ser muy grande, del orden de 20 000 N/C. ¿Cómo se midieron estos campos eléctricos? E XPL ICACIÓN Un dispositivo para medir estos campos se llama molino de campo. La figura 15.17 muestra las componentes fundamentales de un molino de campo: dos placas metálicas paralelas al suelo. Cada placa se conecta a tierra con un alambre, con un amperímetro (un dispositivo de baja resistencia para medir el flujo de carga, que será analizado en la sección 17.3) en la ruta. Considere primero sólo la placa inferior. Puesto que se conecta a tierra y la tierra porta una carga negativa, la placa tiene carga negativa. Por lo tanto, las líneas de campo eléctrico se dirigen hacia abajo y terminan en la placa como en la figura 15.17a.

Las líneas de campo eléctrico terminan en cargas negativas sobre la placa inferior.

La segunda placa se mueve sobre la placa inferior. Ahora las líneas del campo eléctrico terminan en la placa superior y las cargas negativas en la placa inferior se repelen a través del amperímetro.

Ahora imagine que la placa superior se mueve súbitamente sobre la placa inferior, como en la figura 15.17b. Esta placa se conecta a tierra y también tiene carga negativa, de modo que las líneas de campo ahora terminan en la placa superior. Las cargas negativas en la placa inferior se repelen por las de la placa superior y deben pasar a través del amperímetro, que registra un flujo de carga. La cantidad de carga que estaba en la placa inferior se relaciona con la intensidad del campo eléctrico. De esta forma, el flujo de carga a través del amperímetro se puede calibrar para medir el campo eléctrico. Por lo general, las placas se diseñan como las aspas de un ventilador y la placa superior gira de modo que la placa inferior alternativamente se cubre y descubre. Como resultado, las cargas fluyen de ida y vuelta de manera continua a través del amperímetro y la lectura se puede relacionar con la intensidad del campo eléctrico. ■

Figura 15.17 Configuración experimental para física aplicada 15.1.

15.6 | Conductores en equilibrio electrostático

529

15.6 Conductores en equilibrio electrostático Un buen conductor eléctrico como el cobre, aunque eléctricamente neutro, contiene cargas (electrones) que no están ligadas a átomo alguno y tienen libertad de moverse dentro del material. Cuando no ocurre movimiento neto de carga dentro de un conductor, se dice que el conductor está en equilibrio electrostático. Un conductor aislado (aquel que está aislado de tierra) tiene las siguientes propiedades: 1. El campo eléctrico es cero en todas partes dentro del material conductor. 2. Cualquier exceso de carga en un conductor aislado reside por completo en su superficie. 3. El campo eléctrico justo afuera de un conductor cargado es perpendicular a la superficie del conductor. 4. En un conductor con forma irregular, la carga se acumula en los puntos agudos, donde el radio de curvatura de la superficie es más pequeño. La primera propiedad se puede entender al examinar lo que ocurriría si no fuese cierta. Si hubiese un campo eléctrico dentro de un conductor, la carga libre se movería y crearía un flujo de carga, o corriente. Sin embargo, si hubiese un movimiento neto de carga, el conductor ya no estaría en equilibrio electrostático. La propiedad 2 es un resultado directo de la repulsión 1/r 2 entre cargas iguales descrita por la ley de Coulomb. Si por algún medio un exceso de carga se coloca dentro de un conductor, las fuerzas repulsivas entre las cargas iguales las empuja tan lejos como sea posible, lo que hace que rápidamente migren hacia la superficie. (Aquí no se demostrará, pero el exceso de carga reside en la superficie porque la ley de Coulomb es una ley de cuadrado inverso. Con cualquier otra ley de potencia, en la superficie existiría un exceso de carga, pero habría una distribución de carga, o del mismo o de signo opuesto, dentro del conductor.) La propiedad 3 se puede entender al considerar nuevamente lo que ocurriría si no fuese cierta. Si el campo eléctrico en la figura 15.18 no fuese perpendicular a la superficie, tendría una componente a lo largo de la superficie, que haría que las cargas libres del conductor se muevan (hacia la izquierda en la figura). Sin embargo, si las cargas se mueven, se crearía una corriente y el conductor ya no estaría en equilibrio electrostático. Por lo S tanto, E debe ser perpendicular a la superficie. Para ver por qué la propiedad 4 debe ser cierta, considere la figura 15.19a (página 530), que muestra un conductor que es bastante plano en un extremo y relativamente afilado en el otro. Cualquier exceso de carga colocada en el objeto se mueve hacia su superficie. La figura 15.19b muestra las fuerzas entre dos de tales cargas en el extremo más plano del objeto. Estas fuerzas se dirigen predominantemente paralelas a la superficie, de modo que

Figura 15.18 Esta situación es imposible si el conductor está en equilibrio electrosS tático. Si el campo eléctrico E tenían una componente paralela a la superficie, una fuerza eléctrica que se ejerce sobre las cargas a lo largo de la superficie y que se trasladaría a la izquierda.

b Propiedades de un conductor aislado

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CaracterĂsticas Ă¤ (MHPSORV UHVXHOWRV 3DUD HVWD QRYHQD HGLFLÂľQ VH KDQ UHYLVDGR WRGRV ORV HMHPSORV SUÂŁFWLFRV ODV PHMRUDV UHDOL]DGDV \ VH aĂąadieron o revisaron ejemplos ďŹ nales, preguntas y ejercicios. Las preguntas por lo general requieren una respuesta conceptual o determinaciĂłn, pero tambiĂŠn incluir los conocimientos que requieren estimaciones de las relaciones entre conceptos. Las respuestas a las preguntas de ejemplo se pueden encontrar en la parte ďŹ nal del libro. Ă¤ (VWUDWHJLDV GH UHVROXFLÂľQ GH SUREOHPDV 8QD HVWUDWHJLD JHQHUDO SDUD UHVROYHU SUREOHPDV D VHJXLU SRU HO HVWXGLDQWH VH GHVFULEH DO Ä&#x2022;QDO GHO FDSÂŻWXOR Äź (VWD HVWUDWHJLD RIUHFH D ORV HVWXGLDQWHV XQ SURFHVR HVWUXFWXUDGR SDUD UHVROYHU SUREOHPDV (Q OD PD\RUÂŻD GH ORV FDSÂŻWXORV KD\ PÂŁV HVWUDWHJLDV \ VXJHUHQFLDV HVSHFÂŻÄ&#x2022;FDV TXH VH LQFOX\HQ SDUD OD VRluciĂłn de los tipos de problemas que aparecen en ambos ejemplos resueltos y en los problemas de ďŹ nal de capĂtulo. (VWD FDUDFWHUÂŻVWLFD D\XGD D ORV HVWXGLDQWHV D LGHQWLÄ&#x2022;FDU ORV SDVRV HVHQFLDOHV HQ OD VROXFLÂľQ GH SUREOHPDV \ DXPHQWD VXV KDELOLGDGHV SDUD HVWH Ä&#x2022;Q Ă¤ /RV ÂźOWLPRV KDOOD]JRV HQ OD LQYHVWLJDFLÂľQ \ HGXFDFLÂľQ GH OD )ÂŻVLFD VH KDQ LQWHJUDGR D OR ODUJR GHO WH[WR SRQLHQGR PÂŁV ÂŤQIDVLV HQ HO SHQVDPLHQWR FUÂŻWLFR \ FRQFHSWXDO /RV ExĂĄmenes rĂĄpidos dan a los estudiantes oportunidades para probar su comprensiĂłn del concepto fĂsico presentado en el texto. Recuadros con TIPs o consejos ayudan a los estudiantes a evitar malentendidos comunes. Secciones de FĂsica aplicada DQDOL]DQ SULQFLSLRV FODYH VLQ FÂŁOFXORV GH PRGR TXH ORV HVWXGLDQWHV SXHGHQ HVER]DU IÂŁFLOPHQWH FRQH[LRQHV DO PXQGR UHDO Ă¤ 0XFKRV GH ORV FDSÂŻWXORV LQFOX\HQ VHFFLRQHV \ SUREOHPDV TXH WLHQHQ OD LQWHQFLÂľQ GH H[SRQHU DO HVWXGLDQWH D ODV GLYHUVDV DSOLFDFLRQHV SUÂŁFWLFDV H LQWHUHVDQWHV GH SULQFLSLRV IÂŻVLFRV 7HPDV \ SUREOHPDV UHODFLRQDGRV FRQ OD FRQH[LÂľQ GH OD )ÂŻVLFD D ODV FLHQFLDV GH OD YLGD VH LGHQWLÄ&#x2022;FDQ FRQ XQ LFRQR BIO para ayudar a motivar a los estudiantes a dominar el contenido.

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