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II.- PROPIEDADES ÓPTICAS DE MATERIALES UTILIZADOS EN PROCESOS TÉRMICOS DE ENERGÍA SOLAR pfernandezdiez.es
II.1.- ABSORTANCIA Y EMITANCIA Absortancia direccional monocromática.- Se define la absortancia direccional monocromática α λ(cos θsn, βs) como la relación:
α λ ( cos θ sn , β s ) =
( Iλ )α ( cos θ sn , β s ) ( I ) (θ , β ) = θ = cos θ sn ; β s = β = λ α ( I λ )i ( cos θ sn , β s ) ( I λ )i ( θ , β )
en la que el subíndice i indica radiación incidente y el subíndice α indica radiación absorbida. Absortancia direccional.- La absortancia direccional α(θ, β) no es una propiedad de la superficie, sino una función de distribución de las longitudes de onda de la radiación incidente que proviene de una dirección determinada, e incluye todas las longitudes de onda, de la forma: ∞
α (θ , β ) =
∫0
α λ (θ , β ) I λ (θ , β )idλ (Iλ )i (θ , β )
Absortancia hemisférica monocromática.- La absortancia hemisférica monocromática α λ es la fracción de energía incidente que proviene de todas las direcciones y que se absorbe en una longitud de onda determinada; no es una propiedad de la superficie, sino una función de distribución de las longitudes de onda de la radiación incidente, de la forma: 2π
αλ =
1
∫0 ∫0
α λ (θ , β ) (Iλ )i (θ , β ) θ dθ dβ 2π
1
∫0 ∫0
(Iλ )i θ dθ dβ
Absortancia hemisférica.- La absortancia hemisférica α incluye todas las direcciones y todas las longitudes de onda y es de la forma: pfernandezdiez.es
Propiedades ópticas de materiales.II.-33