Regímenes Subsónico y Supersónico

Introducción a la Ing. Aeroespacial Tema 4 – Aerodinámica del Avión Parte III - Regímenes Subsónico y Supersónico Sergio Esteban Roncero Francisco Gavilán Jiménez Departamento de Ingeniería Aeroespacial y Mecánica de Fluidos Escuela Técnica Superior de Ingeniería Universidad de Sevilla Curso 2011-2012 Introducción a la Ingeniería Aeroespacial

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Contenido  

Introducción Régimen Compresible Subsónico    



Número de Mach crítico Divergencia de la resistencia Perfiles supercríticos Alas en flecha

Régimen Supersónico 

Alas delta y alas cortas

Introducción a la Ingeniería Aeroespacial

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Introducción - I 

Flujo subsónico 





Flujo j transónico: 







El número de Mach verifica M < 1 en todo el campo fl id fluido.

Para casos fuselados, una condición aproximada que garantiza M<1 en todo el campo fluido es M∞ <0.8.

En el campo fluido hay simultáneamente regiones con M < 1 y regiones con M > 1.

Para cuerpos fuselados, este régimen puede p 0.8< M∞ <1.2. caracterizarse de forma aproximada Una característica del régimen transónico es que la configuración fluida es no estacionaria, con fuerzas fluctuantes (fenómeno llamado bataneo), lo que dificulta enormemente su estudio.

Flujo supersónico: 



Se verifica M > 1 en todo el campo fluido (excepto en la parte interna de la capa límite).

Puede caracterizarse con la condición M∞ >1.2.

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

Este valor es orientativo, ya que la geometría del cuerpo juega un papel muy importante.

Flujo hipersónico:  

Régimen a velocidades supersónicas muy grandes Las temperaturas asociadas son tan elevadas que se producen reacciones químicas en el aire 



Disociación de las moléculas O2 y N2.

Caracterización orientativa orientativa, es M∞ >5.

5 Introducción a la Ingeniería Aeroespacial

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Introducción - II 



Los flujos compresibles subsónicos son cualitativamente similares a los incompresibles Los flujos supersónicos son completamente diferentes a los incompresibles, estando caracterizados por la existencia de ondas de choque y de expansión:  



En las ondas de choque:   



Capas muy delgadas de espesor del orden de 10-5 cm.

Las variables fluidas sufren variaciones muy drásticas a uno y otro lado de la onda.

Matemáticamente,, las ondas se traducen en discontinuidades de las variables fluidas.

El Mach y la velocidad disminuyen Presión densidad y temperatura aumentan aumentan.

En las ondas de choque normales (a la corriente) la disminución de la velocidad puede ser tan brusca que la corriente pasa a ser subsónica (M<1).

En las ondas de expansión:  

La velocidad aumenta La presión, densidad y temperatura disminuyen

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Introducción - III 

En cualquier fluido, las perturbaciones que se producen en cualquier punto se propagan o una u a velocidad o dad determinada: d ada la a velocidad o dad del d sonido o do con 



En un flujo subsónico, la velocidad de la corriente es inferior a la velocidad de propagación de las perturbaciones (velocidad del sonido):  



Esta velocidad es función de las condiciones termodinámicas del fluido.

El fluido fl id puede d “transmitir “t iti iinformación f ió aguas arriba” ib ” En el caso de un flujo alrededor de un perfil, el fluido aguas arriba “conoce la existencia” del perfil, de modo que se adapta progresivamente a su geometría.

En un flujo j supersónico, p , la velocidad de la corriente es superior p a la del sonido 



El fluido no puede “transmitir información aguas arriba”. Cualquier perturbación sólo puede propagarse dentro del cono de Mach.

En el caso de un flujo alrededor de un perfil, el fluido aguas arriba “no conoce la existencia” del perfil,, de modo que p q la adaptación p a su geometría g se produce p bruscamente en forma de onda de choque.

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Cono de Mach

Partícula emitiendo sonido a intervalos de tiempo p regulares. g Las ondas de sonido son evidentemente concéntricas.

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Cono de Mach

La p partícula se está moviendo hacia la izquierda q por debajo p j de la velocidad del sonido. Las ondas de sonido están contenidas una dentro de la otra debido a que la partícula no tiene tiempo de alcanzar las ondas en su movimiento (las ondas se están expandiendo mientras que la partícula se mueve.

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Cono de Mach

La partícula moviéndose a la velocidad del sonido (la misma velocidad a la que se expanden las ondas). Las ondas de sonido coalescen formando un frente sónico plano.

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Cono de Mach

Partícula se mueve en régimen supersónico. La partícula adelanta a las ondas d sonido de id en su movimiento i i (l ondas (las d se expanden d a la l velocidad l id d del d l sonido id mientras que la partícula se desplaza a una velocidad mayor que la del sonido), de tal manera que la envolvente de las mismas forma un frente de ondas cónico, el llamado "Cono de Mach".

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Introducción - IV 

En un flujo supersónico, ante una pequeña perturbación (como puede ser una onda de sonido), los frentes de onda forman una envolvente (tangente a la familia de círculos), denominada onda de Mach 







En el caso tridimensional la envolvente de los frentes de onda adquiere una forma cónica: cono de Mach.

El ángulo que la define esta línea de perturbación es el ángulo de Mach, μ, el cual verifica

Si la perturbación que se genera es más fuerte que una onda de sonido, entonces el frente de onda es también más fuerte que una onda de Mach, creándose una onda de q oblicua definida por p un ángulo g > μ . choque La región exterior a la onda de choque no nota la presencia del cuerpo hasta que se encuentra con ella (las perturbaciones no viajan aguas arriba).

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Introducci贸n - IV

Introducci贸n a la Ingenier铆a Aeroespacial

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Introducci贸n - IV

Introducci贸n a la Ingenier铆a Aeroespacial

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Introducci贸n - IV

Introducci贸n a la Ingenier铆a Aeroespacial

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Introducción – V

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Contenido  

Introducción Régimen Compresible Subsónico    



Número de Mach crítico Divergencia de la resistencia Perfiles supercríticos Alas en flecha

Régimen Supersónico 

Alas delta y alas cortas

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Régimen g Compresible p Subsónico 

Estudio de la variación del coeficiente de presión al incrementar el Mach: 

 

Para valores P l M∞ <0.3 0 3 ell valor l de d cp apenas varía, í siendo i d aproximadamente i d t igual i l all del d l caso incompresible (cp,inc) A medida que M∞ aumenta, la magnitud de cp aumenta rápidamente Un análisis teórico aproximado (válido para ángulos de ataque pequeños):

Analogía de Prandtl-Glauert: 

0.3 < M∞ < 0.7

Con esta hipótesis, a medida que M∞ se aproxima a la unidad, cp tiende a infinito.

NO ES VÁLIDA EN RÉGIMEN TRANSÓNICO

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Número de Mach Crítico - I 

Si se considera un perfil en una corriente uniforme a Mach M∞, y a ángulo de ataque t fij fijo. 

En una región del extradós del perfil, donde la corriente se expande, el número de Mach local es M > M∞. 



 

Hay que tener en cuenta que el fluido se acelera y la velocidad del sonido disminuye localmente al caer la presión.

El valor de M∞ para el cual en un punto del extradós se obtiene por primera vez un Mach local M = 1 se llama número de Mach crítico.

El valor de cp en dicho punto, cuando el Mach local es M = 1, se llama cp crítico, cp,cr Éste ste es e el mínimo o valor a o de cp sob sobre ee el pe perfil.

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Número de Mach Crítico – I (bis) ( )

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Transonic Flow

Introducci贸n a la Ingenier铆a Aeroespacial

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Transonic Flow

Introducci贸n a la Ingenier铆a Aeroespacial

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Transonic Flow

Introducci贸n a la Ingenier铆a Aeroespacial

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Transonic Flow

Introducci贸n a la Ingenier铆a Aeroespacial

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Número de Mach Crítico - II 

Variación del Mach crítico en función del espesor: p 

Mach crítico es mayor para perfiles más delgados:    

perturba menos a la corriente incidente. la expansión en el extradós es menor el incremento de velocidad también es menor M∞ puede p ede llega llegar a valores alo es mayores ma o es antes de que q e se alcance Mach local M = 1.

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Número de Mach Crítico - III  

El Mcr de un perfil es muy importante, ya que si M∞>Mcr se produce un incremento muy grande de la resistencia aerodinámica. aerodinámica Desde el punto de vista de diseño es deseable que Mcr sea grande:  

En los aviones de alta velocidad los perfiles suelen ser delgados.

P Para un perfil fil dado, d d ell valor l de d Mcr disminuye di i all aumentar t ell ángulo á l de d ataque: t 



Se acentúa el pico de succión.

Cuanto menos perturbe el perfil, mayor será el Mcr y menor será la amplitud de la zona transónica.

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Divergencia g de la Resistencia - I 

Si se ensaya en un túnel un perfil a ángulo de ataque fijo y se aumenta el ú o de d Mach a de d la a corriente o se aprecia ap a que: qu número  

Para valores M∞ < Mcr, Cd es prácticamente constante.

Al aumentar M∞ por encima de Mcr se observa un rapidísimo aumento de Cd 

  

la resistencia aumenta en un factor de 10 o incluso mayor.

La razón de este comportamiento es la aparición de ondas de choque en las regiones de flujo localmente supersónico.

La existencia de ondas de choque es un fenómeno disipativo que da lugar a un aumento de la resistencia.

El fuerte incremento de presión que se produce a través de la onda de choque hace que se genere un gradiente adverso de presión muy fuerte, causando por tanto el desprendimiento de la corriente:  

aumento de Cd disminución de Cl

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Divergencia g de la Resistencia - II 

Mach de divergencia de la resistencia, (Mdiv) 



 

Es el valor de M∞ al cual empieza el rápido aumento de la resitencia.

La región transónica comienza estrictamente cuando M∞ = Mcr . No obstante, se puede volar a números de Mach ligeramente mayores que Mcr sin que sean apreciables los efectos transónicos sobre el perfil perfil. Cuando las ondas de choque son lo suficientemente intensas, se produce la divergencia de la resistencia, haciendo inviable un vuelo de crucero sostenido a esa velocidad.

En cuanto al coeficiente de momentos ((Cm,c/4 m c/4), el efecto transónico se traduce en una fuerte tendencia al picado.

Mdiv fue conocido como barrera del sonido, la cual fue “vencida” tan pronto como se dispuso de un motor con el suficiente empuje para contrarrestar tal resistencia Inicio región transónica M∞ = Mcr

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Divergencia g de la Resistencia - III Cl() y Cd() vs. M∞ - NACA 0012

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Perfiles Supercríticos p 

Con objeto de aumentar Mdiv se han diseñado los llamados perfiles supercríticos 



Se consigue que los números de Mach supersónicos locales sean menores y que la onda de choque correspondiente sea más débil La forma de estos perfiles se diseña de manera que se obtenga el valor global de Cl deseado sin depresiones locales excesivamente grandes, que son las que reducen Mcr.

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Perfiles Supercríticos p F-8 Crusader

C-17 Introducción a la Ingeniería Aeroespacial

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Alas en Flecha - I  

El objetivo de las alas en flecha es retrasar la divergencia de la resistencia a números de M h mayores que los Mach l que corresponderían d í all caso sin i flecha. fl h Considérese un ala, formada por un perfil cuyo Mach crítico es Mcr, con flecha. 

 





Las características aerodinámicas de una sección del ala con flecha están gobernadas principalmente por la componente de la velocidad incidente normal al borde de ataque, es decir, V∞cos  El número de Mach efectivo es pues M∞cos  El número de Mach de vuelo puede incrementarse hasta Mcr/ cos  sin que se presente la divergencia de la resistencia.

Dado que el flujo sobre el ala es tridimensional, no se llega hasta un M∞ tan alto, aunque sí se puede volar por encima de Mcr

Las alas en flecha tienen como inconveniente un mal comportamiento en la entrada en pérdida

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Alas en Flecha - II 

Flecha positiva (desventajas): 







En aviones E i con flecha fl h positiva, iti se produce d un flujo fl j en la dirección de la envergadura (hacia las puntas) que hace que los perfiles de las puntas sean más propensos p p a entrar en pérdida. p Esto supone un problema en aviones de combate ya que pueden perder efectividad de alerón, y por tanto maniobrabilidad.

Al empezar la pérdida en las puntas, puntas se provoca un momento de encabritado que aumenta el ángulo de ataque y acentúa más la entrada en pérdida (Sabre dance )

Flecha negativa: 



En las alas con flecha negativa, la componente en la dirección de la envergadura recorre el ala hacia el encastre Se consigue mayor maniobrabilidad y mejor encastre. comportamiento ante entrada en pérdida .

Como contrapartida, las alas en flecha negativa presentan inestabilidades aeroelásticas, y se necesita reforzar f mucho h lla estructura. t t

Video 1 Vid 2 Video

(X-29) (X-29)

Video 3 Vid 4 Video

(glider’s flutter) (B-747 wind tunnel)

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Alas en Flecha - III

Flecha Positiva

B-52

Flecha Variable

F-14 Tomcat Introducci贸n a la Ingenier铆a Aeroespacial

Flecha Invertida

X-29 32

Alas en Flecha - IV 

Dispositivos para mejorar la entrada en pérdida:

Diente de perro (Avro Arrow) Flecha decreciente (HP Victor)

Wing fence (Mig-15)

Ala con ensanchamiento ((XF-91))

Leading Edge Extensions, LEX (F-18)

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Oblique q Wings g

Vid 1 Video Introducci贸n a la Ingenier铆a Aeroespacial

(DARPA Oblique wing) 34

Contenido  

Introducción Régimen Compresible Subsónico    



Número de Mach crítico Divergencia de la resistencia Perfiles supercríticos Alas en flecha

Régimen Supersónico 

Alas delta y alas cortas

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Régimen g Supersónico p -I 

En régimen supersónico los perfiles suelen ser delgados, con bordes de ataque agudos agudos, con objeto de reducir la intensidad de las ondas de choque 



un borde de ataque redondeado produciría una onda de choque desprendida por delante del mismo, que daría lugar a una resistencia muy elevada.

En tales casos se puede aproximar el perfil por una placa plana a ángulo de ataque pequeño

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Perfiles Supersónicos p 

Borde de ataque anguloso. Ejemplo F-104

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Régimen g Supersónico p - II 

La característica principal de los flujos supersónicos es la aparición de ondas de choque y ondas de expansión 

Es importante señalar que los flujos en el extradós y en el intradós son independientes: 





la corriente no rebordea el borde de ataque

El efecto global en la distribución de presiones es una fuerza aerodinámica normal a la placa, placa cuya componente perpendicular a la corriente incidente es la sustentación La componente en la dirección de la corriente es la resistencia de onda (cuyo origen es no viscoso))

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Régimen g Supersónico p - III 



Un análisis teórico aproximado (válido para ángulos de ataque pequeños) proporciona los siguientes resultados:

Al aumentar M∞, tanto Cl como Cdw disminuyen. No obstante también se aumenta la presión dinámica, por lo que la sustentación y la resistencia pueden aumentar.

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Régimen g Supersónico p - IV 

Debido a la distribución uniforme de presiones en la placa plana para régimen supersónico, el centro aerodinámico está situado en el punto ½ de la cuerda 

más retrasado que en régimen subsónico (1/4).

(1/4)



En régimen supersónico la curvatura y el espesor del perfil no contribuye a la sustentación global, sólo contribuye el ángulo de ataque.

La ecuación Cl es en general válida para perfiles delgados, independientemente de su forma.



El espesor contribuye a la resistencia de onda:









Si se considera un perfil simétrico a ángulo de ataque cero, la distribución de presión que se obtiene es la misma para ell extradós dó y ell intradós. dó La presión que actúa sobre la parte frontal del perfil es mayor que la que actúa sobre la parte posterior, de donde se deduce una fuerza neta en la dirección de la corriente.

La curvatura si la hubiese también contribuiría a la resistencia de onda 

en la práctica no hay curvatura, ya que no contribuye a la sustentación global, y el espesor es el necesario atendiendo a razones estructurales.

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Ala Delta - I   





Las alas en flecha presentan ventajas en el régimen supérsonico Sea M∞ >1 el Mach de vuelo, al cual corresponde un cono de Mach de ángulo á μ Si el borde de ataque del ala queda fuera del cono de Mach, la componente de la corriente normal al borde de ataque es supersónica, por lo que se formará una onda de choque fuerte, la cual dará lugar a una resistencia de onda elevada.

Si el borde de ataque del ala queda dentro del cono de Mach, la componente de la corriente normal al borde de ataque es subsónica, y como resultado la resistencia de onda producida por el ala será menor.

En general, las envergaduras son pequeñas, y suelen ser alas delta.

Onda de choque fuerte

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Introducci贸n a la Ingenier铆a Aeroespacial

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Ala Delta - II

Delta

Delta con Canard

Delta con Timones

Doble Delta

F-106

F 16 F-16 Saab 39 Gripen F-16 XL

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Alas Cortas  

En régimen supersónico se utilizan alas cortas con perfiles delgados y con bordes de ataque agudos.

En régimen supersónico, la resistencia de onda es mucho mayor que la resistencia inducida. 

Con alas de alargamiento pequeño se disminuye la resistencia de onda mucho más que lo que se aumenta la resistencia inducida, siendo el resultado neto una disminución de la resistencia total.

Vid 1 Video

(F14)

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Area Rule – Transonic & Supersonic p -I Sears-Haack bodyy

Whitcomb Area Rule

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Area Rule – Transonic & Supersonic p - II

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Antishock Bodies

Introducci贸n a la Ingenier铆a Aeroespacial

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Antishock Bodies

Tu-95

A380

Convair 990

Introducci贸n a la Ingenier铆a Aeroespacial

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Bibliografía g  

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[And00] J.D. J D Anderson.

Anderson Introduction to flight. flight McGraw Hill, Hill 2000.

2000 [Riv07] Damián Rivas. Aeronaves y Vehículos Espaciales, Febrero de 2007.

[Est-Gav10] Contenidos de la asignatura virtual, Aeronaves y Vehículos Espaciales, 2009-2010.

Wikipedia:  

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http://es.wikipedia.org http://en.wikipedia.org

NASA, http://www.grc.nasa.gov/WWW/K-12 NASA – History Hi t Di Division i i http://history.nasa.gov/. htt //hi t / NASA – Advanced Airfoil Research vol. I - Low Speed Airfoil http://oea larc nasa gov/PAIS/Concept2Reality/area rule html http://oea.larc.nasa.gov/PAIS/Concept2Reality/area_rule.html

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